916 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



Discutant cette solution dans le cas oùf{x) et /^(x) n'ont de 

 valeurs sensibles qu'entre x = a et x = b, M. Poincaré parvient 

 aux conclusions suivantes : 



La tête de la perturbation se propage avec une certaine vitesse, 

 de telle sorte que, en avant de cette tête, la perturbation est 

 nulle, contrairement à ce qui se passe pour la conduction calori- 

 fique et conformément aux lois de propagation de la lumière et du 

 son. Mais il y a, avec ce dernier cas, une différence importante, 

 car la perturbation laisse derrière elle un résidu, U ne s'annulant 

 pas pour b-^t:>x>'a — t. 



Si a — b est très petit, c'est-à-dire si la perturbation est de très 

 courte durée, on a sensiblement 



U==-/(^~t) pour a-{-t>x:>b-\-t, 



\] = -f(^x-^t) pour a — t^>x>b — i, 

 U = o dans tous les autres cas. 



Le- résidu est donc négligeable par rapport à la perturbation 

 principale, mais il n'en est plus de même si la perturbation est de 

 longue durée et û a — b est fini. 



Observations des petites planètes 871 {Charlois 18 g 3 A. D.), 

 872 [Chablois 18 g 3 A. H. ET Charlois 18 g 3 A. /.), faites au 



GRAND ÉQUATOBIAL DE l' OBSERVATOIRE DE BoRDEAUJ , par MM. RaYET 



et L. PicART. [Comptes rend, de VAcad. des sciences, t. CXVII, 

 p. io/i5-io/i8; 1898.) 



Sur le développement approché de la fonction perturbatrice dans 

 LE cas des inégalités d^ ORDRE ELEVE, par M. M. Hamy. [Comptcs 

 rend, de VAcad. des sciences, t. CXVII, p. io5o-io53; 1898.) 



