﻿ANALYSES ET ANNONCES. — PHYSIQUE 



207 



Sur la conductibilité d'un gaz compris entre un métal froid et dn 

 corps incandescent, par M. Ed. Branly. [Comptes rendus de 

 VAcad. des sciences, t. CXIV, p. 1 53 1 , 1892.) 



M. Branly confirme les faits qui font l'objet du précédentar- 

 ticle, au moyen d'expériences plus précises. Une spirale de pla- 

 tine incandescente et un tube de laiton froid dont elle occupe 

 l'axe, communiquent respectivement avec deux électroscopes, 

 dont l'un peut être muni du conducteur latéral de Gaugain. L'un 

 ou l'autre des deux métaux peut être mis à volonté en communi- 

 cation avec un des pôles d'une pile de 25o éléments, dont le 

 second pôle est au sol. On constate ainsi les faits suivants : 



i° Si la spirale de platine a été portée au rouge sombre, l'élec- 

 tricité négative ne passe que du corps froid an corps chaud et 

 l'électricité positive en sens contraire. 



2 A mesure qu'on élève la température du platine à partir du 

 rouge sombre, l'électricité continue à passer dans le sens prévu, 

 mais passe aussi de plus en plus facilement en sens contraire. 



3° Le platine incandescent peut être remplacé par un corps 

 quelconque porté au rouge, comme un bâton de verre ; mais le 

 sens de la conductibilité la plus grande varie avec la nature du 

 corps incandescent. Les effets obtenus dépendent non seulement 

 de la surface du corps, mais de sa structure intérieure (trempe, 

 recuit, etc.). 



Application de la théorie des lignes de force a la démonstration 

 d'un théorème d'électrostatique, par M. L. de la Rive. (Comptes 

 rendus de FAcad. des sciences, t. CXIV, p. 740, 1892 ) 



Le théorème suivant a été démontré successivement par Chasles, 

 par sir W. Thomson et par M. Bertrand. 



« Si dans le champ d'un système de conducteurs électrisés, on 

 leur substitue une ou plusieurs surfaces de niveau entourant 

 respectivement les masses agissantes, avec une densité superfi- 

 cielle égale à — ~ le champ en dehors de ces surfaces reste 

 4~ dn 



le même, et le potentiel à l'intérieur est constant et égal à la 

 valeur qu'il prend dans le champ sur ces surfaces mêmes. » 



