﻿534 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES 



et en appelant V la vitesse de propagation : 



àf ~ \op 2 ^ p dp ^ ôz 2 



Cette équation admet l'intégrale 



?~ AJ o(^P) cos 27U 



où A, A, /, T, sont des constantes satisfaisant aux conditions 



4îu s V 2 T 2 Z 2 ' 



et où J désigne la fonction de Bessel : 



. x* x* x 6 



j oW - 1 ^_ + ^___ + etc. 



Si Ton pose VT zz X, A pourra s'appeler la longueur d'onde 

 normale, et / la longueur d'onde apparente ; on aura : 



h? i i 



On voit que la longueur d'onde. apparente sera plus grande que 

 la longueur d'onde normale. Le calcul numérique montre que la 

 différence sera inappréciable pour des longueurs d'onde aussi pe- 

 tites que celles des ondulations lumineuses. Mais dans le cas des 

 ondulations hertziennes, à grandes longueurs d'onde, il est pos- 

 sible qu'il y ait lieu de tenir compte de phénomènes analogues. 



Sur la propagation des oscillations hertziennes, par M. H. Poin- 

 caré. (Comptes rendus de VAcad. des sciences, t. CXIV, p. io46 

 et p. 1229, 1892.) 



Soit un fil rectiligne indéfini et très mince, le long duquel se 

 "propage, avec la vitesse de la lumière prise pour unité, une per- 

 turbation produite en un point qu'on prend pour origine des coor- 

 données. L'axe des z est dirigé suivant le fil. Le courant en un point 

 A du fil situé à la distance u de l'origine a pour intensité : 



¥(u — t). 



Soient p la distance au fil, r la distance au point A, r la dis- 



