﻿ANALYSES ET ANNONCES. — PHYSIQUE 535 



tance à l'origine d'un point M du diélectrique. EL étant la fonction 

 de Hertz, on aura pour ce point 



i n= H V{u-t + r)du 

 Jo r 

 dr.__ F(r -t) p 

 dp r — z r Q ' 



Au voisinage du fil où r diffère peu de z, 



ÔTC _ Fj> - 



Ôp p 



Il en résulte qu'au voisinage du fil, la force magnétique et la 

 composante de la force électrique perpendiculaire au fil varient 

 à peu près en raison inverse de p. La composante parallèle au fil 

 devient négligeable par rapport à l'autre et les lignes de force 

 coupent normalement le fil. L'hypothèse sur la vitesse de propa- 

 gation est ainsi justifiée, mais on ne retrouve pas l'amortissement 

 observé par M. Blondlot. 



Pour rendre compte de cette circonstance, il faut tenir compte 

 du diamètre p du fil supposé de révolution. En appelant \). la dis- 

 tance du point M à une génératrice, r sa distance au point où 

 cette génératrice coupe le plan des xy i et <p l'angle dièdre des plans 

 qui se coupent suivant l'axe des z et passent par le point M et par 

 la génératrice considérée, on a : 



ô~ _ f 2 * F(r — *) (r -f z) p — p cos © 

 à? ./o * l J * 



Si le diamètre est petit, on retrouve l'expression de ~ indiquée 



op 



plus haut. Le champ électro-magnétique en dehors du fil est donc 

 le même que si tout le courant était concentré sur l'axe. 



Mais en faisant la somme des carrés des forces magnétique et 

 électrique pour le calcul de l'énergie, il ne faut étendre l'intégra- 

 tion qu'au diélectrique. En négligeant les quantités très petites, 

 la dérivée de l'énergie par rapport au temps est alors : 



ÔE_ /•+» r F'V/u F'do 1 

 àt~ Lv+.t~~(v + t) 9 y 



quantité différente de zéro. Il y a donc nécessairement un amor- 



