﻿1082 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES 



En pesant par approximation 



(i+a)(i-&) = i, 



on a : 



x = 8X273X&, 



et 



MR 



— = 1,806. 

 y. 



De la définition et de la détermination du point critique, par 

 M. H. Pellat. (Journal de physique, 3 e série, t. 1, p. 220, 1892.) 



Il résulte des expériences de MM. Cailletet et Colardeau qu'au 

 moment de la disparition du ménisque séparant le liquide de sa 

 vapeur, la densité du liquide est supérieure à celle de la vapeur 

 saturante. La température de la disparition n'est donc pas celle 

 du point critique. Si dans l'expérience de Cagniard-Latan on né- 

 glige la dilatation du tube, le point figuratif de l'état du système 

 se déplacera parallèlement à l'axe des pressions et coupera la 

 courbe des changements d'état en un point correspondant à l'étal 

 liquide ou à l'état de vapeur, suivant qu'on aura mis dans le tube 

 beaucoup ou peu de liquide. Pour une certaine proportion, l'inter- 

 section seraau point critique même. L'expériencemontrequ'onpeut 

 faire varier entre de larges limites les proportions primitives du 

 liquide et de la vapeur, sans que la disparition du ménisque cesse 

 de se produire à une certaine température. Le liquide et la vapeur 

 persistent donc avec des densités différentes au delà de la tempé- 

 rature où a lieu la disparition du ménisque. 



Sur les adïabatiquës d*Un système de liquidé et de vapeur, par 

 M. G. Raveau. (Journal de physique, 3 e série, t. I, 46t, 1892.) 



Conformément aux prévisions de M. Mathias, M. Raveau dé- 

 montre que les chaleurs spécifiques d'une vapeur saturée et du 

 liquide correspondant sont infinies au point critique, la pre- 

 mière étant négative, la seconde positive, et leur rapport étant 

 égal à — 1. 



