ANALYSES ET ANNONCES. — PHYSIQUE 939 



la longueur du tuyau. On trouve de plus que le produit du coef- 

 ficient d'extinction et du ralentissement causé par la paroi, mul- 

 tiplié par le carré du diamètre^du tuyau, prend la valeur constante 

 0,00004. Cette relation se trouve vérifiée par les expériences de 

 Regnault, et par celles de MM. Violle et Vauthier. Avec les don- 

 nées de ces dernières expériences, si l'on adopte la valeur : 



ra =z 0,000 0866 



qu'ils ont trouvée avec leur tuyau de 0^,7 de diamètre, pour le 

 coefficient dextinction relatif au sommet, les formules de 

 M. Boussinesq conduisent à un ralentissement 



a — 0) = o™,94. 



Ce ralentissement est de même ordre que ceux qui ont été ob- 

 servés par les physiciens que nous venons de citer, en opérant 

 dans des tuyaux de divers calibres. 



Sur la manière dont les vitesses, dans un tube cylindrique de sec- 

 tion CIRCULAIRE, ÉVASÉ A SON ENTRÉE, SE DISTRIBUENT DEPUIS CETTE 

 entrée jusqu'aux ENDROITS OU SE TROUVE ÉTABLI UN RÉGIME UNI- 

 FORME, par M. J. Boussinesq. [Comptes rendus de VAcad. des 

 sciences, t. CXIII, p. 9, 1891.) 



Supposons l'entrée du tube assez évasée, pour que que les vi- 

 tesses u du fluide soient parallèles entre elles et égales à leur 

 moyenne U, dans la première section de la partie cylindrique. 

 Quand on s'éloigne d'amont en aval, les vitesses tendent vers un 

 régime uniforme où l'on a : 



r désignant dans une forme circulaire de rayon R, la distance à 



r' 

 Taxe, et p le rapport — . Pour passer du premier mode de distri- 

 R' 



bution au second, il faut ajouter à o une fonction ir, à déterminer, 



telle que (^-{-'kzzii à l'entrée du tube, et -ixizio dans la région 



où le régime uniforme est établi. 



Le calcul conduit M. Boussinesq à cette conclusion que, pour 



