ANALYSES ET ANNONCES. — PHYSIQUE 1145 



Étant donné un point S d'une source qui, par l'effet d'un appa- 

 reil interférentiel, donne naissance à deux systèmes d'ondes qui 

 se croisent en un point M^ avec une certaine différence de marche, 

 il existe deux directions conjuguées, SS^, MM^, suivant lesquelles 

 on peut déplacer les points S et M, sans altérer cette différence de 

 marche. 



La différence de marche que présentent les deux mouvements 

 vibratoires issus d'un point S de la source, en leur point de croi- 

 SiCment M, est entièrement déterminée^ si l'on se donne la position 

 dans l'espace de la droite MM^. Elle est donc une fonction seule- 

 ment des quatre paramètres qui définissent une droite dans l'es- 

 pace. 



Pour que les franges soient nettes, il est en général nécessaire 

 que la source éclairante soit réduite à une fente étroite. L'instru- 

 ment d'optique qui sert à observer les franges doit viser sur son 

 axe optique un point M variable avec l'orientation de la fente. 



Si l'on se donne le point visé, quand la fente est introduite 

 après l'appareil interférentiel, le plan dans lequel il faut amener 

 la fente est déterminé. Si la fente est introduite entre la source 

 et l'appareil interférentiel, l'orientation de la fente dépend de sa 

 distance. 



La possibilité d'observer des franges nettes sans fente (toujours 

 localisées) et celle de réaliser des franges non localisées par l'em- 

 ploi d'une fente convenablement orientée sont deux faits connexes 

 et inséparables présentés par les mêmes appareils. Le plan tan- 

 gent aux franges, passant par l'axe optique, est parallèle au plan 

 de la fente qui rend les franges visibles à toute distance. Cette 

 double propriété existe notamment : i° quand l'appareil interfé- 

 rentiel présente un plan de symétrie, l'axe optique de l'instru- 

 ment d'observation étant contenu dans ce plan; 2° quand l'appa- 

 reil interférentiel est tel que la différence de marche est identique 

 pour un système de droites parallèles entre elles. Les franges vi- 

 sibles sans fente sont alors localisées à l'infini. 



Les franges des miroirs de Fresnel, les anneaux de Newton, les 

 franges de Herschell, celles des miroirs épais de Jamin, enfin les 

 phénomènes de la polarisation chromatique fournissent diverses 

 vérifications de cette théorie. 



