136 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



car w et i dépendent uniquement de l'état du champ à Tépoque t 

 et en aucune façon du degré de conductibilité du milieu. Pour un 



milieu isolant - = o , les équations ( 2 ) donnent alors 





DJ_ Dj._^P /JÇ_\ ?» /_Y_\ D^/_Z_\-| _DJ 



S étant la densité électrique au point (.r, ly, z). 



Gomme S reste invariable dans un milieu isolant lorsque le champ 



électrique varie, y = 0, ce qui démontre la relation (k). 



On vérifie aussi facilement cette même relation dans un milieu 

 conducteur parcouru par un courant permanent; dans ce cas X, Y, Z 

 sont indépendants du temps et, d'autre part, 



équation qui, jointe à celles du système (2), donne la relation (k). 



Les lois de la distribution électrique relatives à l'électrostatique 

 et aux courants permanents ne sont que des cas particuliers de la 

 propriété du vecteur i, traduite dans l'équation (k). 



Cette même équation (Ix) permet de de'finir un nouveau vecteur h', 

 dont les composantes X', Y', Z' satisfont au système d'équations dif- 

 férentielles : 



(5) ^~"^"^^'^^^' ®^^* 



L'étude expérimentale des actions magnétiques d'un courant per- 

 manent montre que h' est l'intensité du champ magnétique du 

 courant, car, dans le régime permanent, le vecteur i' se confond 



avec - ainsi qu'il résulte des équations (2) ou (3). 

 P 



Conclusion. — On reconnaîtra sans peine que, dans le langage 



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de Maxwell, le vecteur j—r est le déplacement électrique; sa dé 



rivee ^ 



f j—r j est la densité du courant de déplacement. Le vec- 

 teur - est la densité du courant de conduction, le vecteur résul- 



P 



