ANALYSES ET ANNONCES. — PHYSIQUE. U5 



Dans le modèle simplifié, les réglages sont supprimés et les 

 pièces mises en place une fois pour toutes. 



Sur la transmission de l énergie entre la source et le conducteur, 



DANS LE CAS DVN COURANT PERMANENT, par M. YaSCHY. [Comptes 



rendus, t. CXX, p. 80.) 



Quand on entretient un courant permanent dans un conducteur, 

 il se dissipe en chaleur de Joule , dans chaque élément de volume d^sr, 



une quantité d'énergie électrique égale à -fc par unité de temps. 



Cette énergie est renouvelée par Tenvoi d'énergie de la source exté- 

 rieure (voir ce recueil, t. XV, p. 207). 



Soit Wj la quantité d'énergie qui se transmet ainsi de l'extérieur 

 à l'intérieur d'un certain volume U. Le flux d'énergie qui traverse 

 un élément dS de la surface qui limite ce volume a pour expression 

 [lwa;-\-mUy-{-nw^)dS, l, m,?î étant les cosinus directeurs de la nor- 

 male à l'élément dS dirigée vers l'intérieur de U et iv^, Wy, w^ les 

 composantes d'un vecteur w, représentant en grandeur et direction 

 le flux d'énergie au point [x, y, z). Par conséquent, 



j = j (lwj;-{-mWy-\-uWz)dS=i —~ 



Wi = 1 ( lw.r 4- î^tit',, + uw^)dS = 1 — d^sf 

 ou 



/ /Ain ^ )ïi ^«1 \ / /i2 



dw. 



u 

 Le vecteur w doit donc vérifier la condition : 



De plus ce vecteur doit être normal à la direction du champ h 

 au point {x,y, z), c'est-à-dire que 



( 2 ) Xm-v + Ywy + ZWj = o . 



Enfin ce vecteur ne peut dépendre que de l'état du champ au 

 point {x,y, 2). Mais cet état ne peut être simplement électrosta- 

 tique, puisqu'il y a transmission d'énergie entre la source et le 

 Revue des ti;av. scient. — T. XVI, n° 2. 10 



