39A REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



ies vibrations transmise ei, réfléchie sont elliptiques et la différence 

 de phase entre les deux composantes a pour expression 



— - / QTrre ; : : \ 



(3) tg(p = tg(a-/3) ^ 



Ch(^'-^s/n^ànH-,) 



cos(a — jS) 



Les formules (i), (2) et (3) suffisent pour expliquer les phéno- 

 mènes observés par Quincke. Voici les conclusions de M. Fabry : 



cr 1° Les intensités I et F tendent rapidement vers 0, lorsque e 

 augmente, sans passer par des maxima ni des minima; on n'obser- 

 vera pas les vives couleurs des anneaux de Newton en lumière 

 blanche. L'épaisseur de la lame mince n'entre dans les équations 



que par le rapport -. L'épaisseur qui donné lieu à un phéno- 

 mène donné est proportionnelle à la longueur d'onde. Si la lumière 

 incidente est blanche, la tache par transmission , blanche au centre, 

 sera bordée de rouge. 



r 2° Les valeurs I et 1' décroissent à mesure que i augmente. Le 

 diamètre de la tache ira en décroissant lorsque l'on augmentera 

 l'incidence. 



ff 3° Gomme I et Y sont en général différents , la lumière transmise 

 est partiellement polarisée lorsque la lumière incidente est natu 

 relie. Si l'on fait croître l'incidence à partir de l'incidence limite, a 

 et /3 croissent à partir de zéro. Or /3>a. Donc sin^ /S >■ sin^ a et 

 par suite t'>L La polarisation partielle aura lieu dans le second 

 azimut. Mais (a-}- /S) croît constamment; il existe donc une inci- 

 dence pour laquelle (a-]-/3) = 7r. Dans ce cas sin^ jS^sin^a, par 

 suite r = I et la lumière émergente est naturelle; à cette incidence 

 définie par 



•9-2 



correspond la plus grande valeur de la différence de phase entre 

 les deux composantes de la lumière réfléchie totalement. Au delà 

 de cette incidence F devient inférieur à I et la polarisation par- 

 tielle a lieu dans le plan d'incidence. 



'xU° La différence de phase entre les deux composantes prin- 

 cipales est la même pour la lumière transmise et pour la lumière 



