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çant à distance entre des corps éloigne's, hypothèse qui n'est guère 

 satisfaisante pour l'esprit. 



M. Pellat s'est proposé de baser l'électrostatique sur quelques 

 expériences fondamentales et quelques principes généraux, sans 

 avoir recours aux considérations hypothétiques. Il s'appuie sur les 

 deux principes de la thermodynamique et sur trois autres principes 

 propres à l'électricité. Ces derniers sont : i° celui de la superpo- 

 sition des états électriques : la force électrique qui s'exerce sur un 

 point A est la résultante des forces que produiraient sur A les divers 

 points du champ s'ils existaient seuls; 2° le principe des modifica- 

 tions infiniment lentes : si l'on vient à déformer indéfiniment len- 

 tement un système électrisé (conducteurs et diélectriques), de tem- 

 pérature uniforme, de façon que chaque partie homogène des 

 conducteurs conserve la même charge, ou s'il vient à se produire 

 un transport infiniment lent d'électricité entre conducteurs homo- 

 gènes et de même nature, aucune quantité de chaleur n'est créée, 

 ni détruite dans le système ; 3° le principe d'action du milieu : une 

 grandeur électrique ne dépend que de la nature du milieu et de 

 la valeur du champ électrique au point considéré et dans son voi- 

 sinage immédiat. 



Ces propositions ne peuvent se démontrer, mais sont vérifiées 

 par l'exactitude de leurs conséquences. Une fois connus, les phé- 

 nomènes fondamentaux, électrisation , propriétés des conducteurs, 

 des diélectriques, électrisation par influence, machines à frotte- 

 ment, étincelle électrique, pile comprenant un grand nombre d'élé- 

 ments disposés en tension, et son action sur l'électromètre à qua- 

 drans, on peut définir la quantité d'électricité par le moyen du 

 cylindre de Faraday. A l'aide du même appareil, on démontre le 

 principe de la conservation de l'électricité ainsi définie : les pro- 

 priétés des écrans électriques, la notion de potentiel et de différence 

 de potentiel, s'introduisent à peu près comme dans l'exposé clas- 

 sique. La relation entre le champ et la densité sur la surface d'un 

 conducteur, la définition de la capacité, les formules de Poisson et 

 de Laplace s'obtiennent immédiatement, dans le cas le plus géné- 

 ral, sans qu'on ait jamais besoin d'introduire d'électrisation fictive, 

 comme l'exige la théorie ancienne. Le théorème de Gauss relatif 

 au flux d'induction conserve sa valeur et son énoncé : il s'étend 

 facilement au cas où l'espace considéré renferme plusieurs diélec- 

 triques différents. 



