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qui déterminent l'intensité 1 du courant induit d'une bobine de 
Ruhmkorff, on peut négliger comme première approximation le 
di ; : nee 
terme M Tr qui correspond à la réaction du circuit induit sur 
le circuit inducteur, parce que I reste toujours faible à cause de 
la grande résistance du fil induit et parce qu'en outre la grande 
self-induction de ce fil s'oppose à une brusque variation de I. La 
discussion des équations intégrées se simplifie alors beaucoup, 
car le courant inducteur ? prend la forme 
ù 2% . 27 
1 Ae- cos — {+ Bei sin — f 
qe T 
et celle du courant induit I la forme 
ER 27 . 27 
I=— ae T'+Lge-tt cos — t+ be—tt sin — f. 
| = ri : 
Il y a superposition d’un courant oscillatoire et d'un courant 
non périodique d'intensité décroissant d'autant plus vite que le 
R : 
rapport L de la résistance R au coefficient de self-induction L du 
fil induit est plus grande. 
L'auteur à vérifié expérimentalement ces résultats en faisant 
passer la décharge d’une bobine de Ruhmkorff dans des tubes de 
Geissler regardés dans un miroir tournant, En augmentant la ré- 
sistance par le passage du courant induit à travers une corde 
mouillée, les décharges qui présentaient d’abord des bandes lumi- 
neuses séparées par des bandes plus sombres, mais dont l’inten- 
sité lumineuse n’était pas nulle, présentent au contraire des 
bandes lumineuses séparées par des intervalles complètement 
obscurs ; la partie uon périodique du courant étant devenue assez 
faible pour ne plus illuminer le tube quand la partie oscillatoire 
subsiste encore. 
SUR LES CONDUCTIBILITÉS DES PHÉNOLS ET DES ACIDES OXYBENZOÏQUES, 
par M. Daniel BERTHELOT. (Comptes rendus de l'Acad. des sciences, 
t. CX, 1890, p. 703,) 
Après avoir mesuré la conductibilité des phénates alcalins, l’au- 
teur a mélangé à équivalents égaux le phénal et les divers alcalis. 
