Nachtrag. 547 



liehen ohne Anfangsgeschwindigkeit, mit dem sich §. VI der Ab- 

 handlung beschäftigt, läfst sich unter denselben Gesichtspunkt 

 bringen, indem man £ == 00 setzt. Alle endlichen mit £ multi- 

 plicirten Ordinaten, wie x,, x,,, x' , x',, x[„, werden gleichfalls 

 unendlich; für f=-oo aber werden x und x' unendliche Gröfsen 

 höherer Ordnung. Man hat sich also vorzustellen, der Magnet sei 

 aus unendlicher Ferne höherer Ordnung gefallen, habe den Null- 

 punkt mit unendlicher Geschwindigkeit überschritten und jenseits 

 ausschlagend ein unendliches £ erreicht, bei welchem er zur neuen 

 Anfangszeit = eben umkehre. 



II. Jedesmal, dafs der Magnet auf dem Nullpunkt einen Stofs 

 erhält, der ihm eine Anfangsgeschwindigkeit -f- c ertheilt, können 

 wir uns denken, er sei in der Richtung des Stofses aus dem Un- 

 endlichen gefallen, und überschreite zur Zeit t = den Nullpunkt 

 mit einer, jener Anfangsgeschwindigkeit + c gleichen Fallgeschwin- 

 digkeit x f . Der Vorgang beginnt in der Idee an der Grenze des 

 ersten und zweiten Zeitabschnittes. Man erhält Gleichung (XXXI) 

 der Abhandlung, welche diese Bewegung des Magnetes darstellt, 

 indem man in den Gleichungen (4) T= 0, AT = und X' = c setzt. 



III. Jedesmal dafs der Magnet im Augenblicke, wo er in 

 einer gegebenen Ablenkung sich selbst überlassen wird, einen Stofs 

 im einen oder anderen Sinne erhält, können wir ebenso für die 

 Anfangsgeschwindigkeit Fallgeschwindigkeit, durch Fall aus dem 

 Unendlichen erlangt, substituiren. Dabei sind drei Fälle zu un- 

 terscheiden. 



1. Die Geschwindigkeit hat den Sinn der Bichtkraft und ist 

 größer als ax. Es ist als sei der Magnet von der Seite her, nach 

 welcher er abgelenkt ist, aus dem Unendlichen gefallen, und über- 

 schreite eben die gegebene Ablenkung mit der gegebenen Geschwin- 

 digkeit — c. Daher von tf x t x & nach wachsender Zeit hin unsere 

 gegenwärtige Fig. 1 im Wesentlichen mit Fig. 2 der Abhandlung 

 zusammenfällt, welche die Bewegung des Magnetes mit einer ne- 

 gativen Anfangsgeschwindigkeit > (— ax) vorstellt; nur dafs in 

 beiden Figuren die beiden Seiten der Abscissenaxe, also die beiden 

 Scalenhälften, mit einander vertauscht sind, und aufserdem in der 

 Figur der Abhandlung abermals r = , in der jetzigen = J ge- 

 setzt ist. Gleichung (XXII) der Abhandlung entsteht aus den 

 Gleichungen (4), indem man in letzteren T= 0, X' = — c X = 

 dem £ der Abhandlung setzt, welches zum Unterschiede vom 



