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pode, la conductibilité a constamment diminué. La chaleur fait 

 d'abord disparaître la conductibilité produite par Tinfluence élec- 

 trique, mais cette conductibilité revient par refroidissement si la 

 chaleur n'a pas agi plus de trois minutes. Deux hypothèses sont 

 possibles pour expliquer les faits : i° ou l'isolant interposé entre 

 les particules conductrices devient conducteur par l'action passagère 

 d'un courant de haut potentiel; 2° ou bien il n'est pas nécessaire 

 que les particules d'un conducteur soient en contact pour laisser 

 passer un courant même faible; la distance pour laquelle la con- 

 ductibilité persistante a lieu dépend de l'énergie des effets élec- 

 triques antérieurs. 



Sur la nature de la conductibilité électrique, par M. Vaschy. 

 [Comptes rendus, t. CXVIll, p. iSsZi.) 



On peut considérer comme la propriété fondamentale des con- 

 ducteurs que le champ électrique créé par un corps électrisé placé 

 dans le milieu isolant qui les enveloppe ne pénètre pas dans ces 

 conducteurs. Si l'on a réussi par l'approche brusque d'un corps 

 électrisé à produii^e le champ dans l'intérieur du conducteur, il se 

 dissipe au bout d'un temps plus ou moins long. La conductibilité 

 d'un corps paraît donc être une tendance du champ électrique 

 établi dans ce corps à se dissiper plus ou moins rapidement. En 

 effet, un champ ne peut être entretenu d'une façon permanente 

 dans un conducteur que par une dépense incessante d'énergie équi- 

 valente à la chaleur dégagée d'après la loi de Joule. Cette loi peut 

 s'exprimer en disant : la chaleur dégagée pendant l'unité de temps 

 dans l'unité de volume du conducteur, en un point où l'intensité 



du champ électrique est h , est égale à — , p étant la résistance spé- 

 cifique du conducteur. 



Si Ton considère la quantité de chaleur dégagée dans un volume 

 fini U pendant le temps infiniment petit dt, cette quantité de chaleur 

 ne peut être qu'une fraction de l'énergie électrique contenue dans 

 le même volume qui se dissipe sous cette forme. Elle ne peut être, 

 en effet, empruntée à l'énergie de la région du champ extérieur 

 à U, car, pendant le temps dt, l'énergie envoyée par cette région 

 ne peut pénétrer qu'à une profondeur infiniment petite vdt, puisque 

 sa vitesse de propagation v est finie. C'est, du reste, ce qu'exprime 



