212 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



valeur dans chacun des conducteurs, dont l'un servira de retour. 

 La force magnétique est nulle partout, sauf dans Tespace compris 

 entre les conducteurs. Le flux magnétique à travers une surface cy- 

 lindrique de base dl et de hauteur i , est le produit de dl par la com- 

 posante normale à dl de la force magnétique , autrement dit , par 

 la composante de la force électrique suivant dl\ ce produit est la 

 différence de potentiel entre les deux extrémités de l'élément, ce 

 qui est vrai aussi pour une courbe finie. La valeur du flux total 

 s'obtiendra en appliquant ce calcul à une courbe joignant un point 

 de Sj à un point de S^, ce sera A. Le courant total est E; si X est 

 le coefficient de self-induction par unité de longueur, c'est-à-dire 

 le quotient du flux par l'intensité, EX = A d'où Xy = i. 



La distribution admise pour les courants est celle vers laquelle 

 tend asymptotiquement la distribution réelle à mesure que les varia- 

 tions du courant total deviennent plus brusques. La relation Xy=i 

 reste vraie pour des systèmes de conducteurs quelconques, même 

 comprenant des conducteurs isolés. Si y est exprimé en unités 

 électromagnétiques v-Xy:=i^ si l'isolant a une constante diélec- 

 trique égale à K, v^Xyj = K, et on a 



, ^^V , c^V cVV 



Pour plus de généralité, on peut d'ailleurs se dispenser d'intro- 

 duire les coefficients X et 7 qui n'ont de sens que si le courant a 

 même intensité dans toute la longueur du fil et si l'électricité est 

 en équilibre sur sa surface; on retrouve encore (en supposant p^ 

 négligeable) l'équation 



Cette équation avait déjà été trouvée par M. Poincaré, mais dans 

 des conditions plus particulières. Il supposait, en effet, le fil de 

 section circulaire et admettait que le potentiel logarithmique est 

 proportionnel au logarithme du rayon, ce qui est vrai seulement 

 pour les champs uniformes. Si on considère un système de conduc- 

 teurs cylindriques parallèles , parcourus par des courants alternatifs 

 de haute fréquence, en supposant que ces courants sont superficiels, 

 on démontre que le potentiel se propage le long d'un de ces con- 



