356 REVUE DES TRAVAUX SCIENTIFIQUES. 



Pour une dissolution très étendue, à son point de congélation, ou 

 pour Teau et la glace dans le voisinage du point triple , la relation 

 précédente devient 



log;||(T„-T)=^(T„_T), 



c'est-à-dire que la diminution relative de tension de vapeur est 

 environ io4 fois plus petite que rabaissement du point de con- 

 gélation (Gûldberg). 



La vérification expérimentale de ces formules est assez approchée. 



Sur les tensions de vapeur des dissolutions, par M. L. Marghis. 

 [Journal de physique, 3" série, t. III, p. 198, 257.) 



M. Marchis fait l'exposé des différentes méthodes qui permettent 

 la détermination des tensions de vapeur dans les dissolutions. Elles 

 sont de trois types différents : la méthode statique, la méthode dy- 

 namique et la méthode calorimétrique. La méthode statique a été 

 utilisée par Dalton et mise en œuvre dans le cas qui nous occupe par 

 MM. Raoult et Dieterici. La disposition de M. Raoult nécessite 

 l'emploi de dissolutions exemptes de gaz dissous et n'est pas très 

 sensible à basse température. Celle de M. Dieterici {Wied. Ann., 

 t. L, 189.3) donne des résultats indépendants des petites quan- 

 tités de gaz qui peuvent rester dissoutes dans un des liquides dé 

 la dissolution : un manomètre extrêmement sensible permet de 

 mesurer la pression. La méthode calorimétrique, utilisée aussi par 

 M. Dieterici, permet de mesurer les tensions de vapeur de quelques 

 dissolutions salines. Le principe est le suivant : un grand ballon dans 

 lequel on fait le vide sec est en communication par deux tubes 

 munis de robinets avec deux ballons, l'un contenant la dissolution 

 à étudier et plongeant dans la glace fondante, l'autre contenant de 

 l'eau pure et plongeant dans un calorimètre Bunsen. On fait com- 

 muniquer le premier ballon avec le grand ballon, celui-ci se sature 

 de vapeur à la pression p, qui est l'inconnue. On fait ensuite com- 

 muniquer le deuxième avec le grand ballon, après avoir supprimé 

 la communication avec le premier ballon, ce dernier émet de la 

 vapeur de façon à remplir l'espace de vapeur à P; une quantité Q est 

 absorbée pour cela. D'où on déduit p. 



