20 li- Atigfúst Žáček: 



polohy, působí na něj také cívka ;S'2 momentem^ 9 druhé strany 

 indukuje se v něm proud také proudem i^ cívky S^. Jedno- 

 duchý výklad pro působení dynamometru, jejž jsme právě 

 podali, potom přestává platiti. 



Mandelstam a Papalexi podali však i pro tento pří- 

 pad, kdy jehla jest vychýlena z polohy rovnovážné, theorii 

 indukěního dynamometru. Theorii samu podáva.ti nebudu, 

 spokojím se pouze reprodukcí jejích výsledků: 



i. případ úplné symmetrie a vyrovnání apparátu; tento 

 případ jest realisován tehdy, když pro 



^1 = O a Í2 > O jest cci = O, 



^l > O a 4 = O jest ^2 = O, 



a když kromě toho změní výchylka své znamení, změní-lí 

 jeden z proudů i^, i^ isvůj směr. 



Tu jest výchylka a prstenu dána vztahem 

 _ L,2 1/^(1.2) 



kde ď- značí direkční sílu závěsu, N počet výbojů za sekundu, 



xpihl proudový effekt v primárním kruhu jii^dt; L12, Mi 



o 

 jsou konstanty. Vidíme z toho, že při dokonale zjustovaném 



a úplně symmetrickém apparátu jsou výchylky přímo úměrný 



dynamometriekému effektu ip (1,2). 



2. případ neúplné symmetrie a přibližného zjustování 



apparátu. Budiž výchylka a 



prO «2 = rovna a^ 



pro ii^=0 rovna a^; 



potom z uvedené theorie plyne 



^, Lt2 ^ (1.2) „ _ _ á7r' + Ao%' 



při čemž to, ^1 značí doby kmitové, Ao, Ai logarithmické 

 dekrementy kyvů jehly pro ii = O, Í2 = O resp. pro h > O, 

 ic, = 0. Vidíme z toho, že také v tomto komplikovanějším 

 případě možno z výchylek dynamometru stanoviti effekt 

 i^'(l,2), když k odečteným výchylkám a přičteme korrekce 



