50 



II. August Žáček; 



Methoda udávající ^(1,2). 



Obě poloviny jehly připojíme na kondensátor Kr, měr- 

 ného kruhu, binanty pak ke svorkám a, b cívky Sp2. K do- 

 cílení úplné symmetrie jest opět výhodno odvésti střed cívky 

 Sp2 a střed samoindukce měrného kruhu k zemi. 



Resonanční křivka proudového effektu byla měřena 

 tak, že byl thermoelement připojen k svorkám c, d cívky Spo^, 

 při tom však zůstala spojení s elektrometrem beze změny. Ke 











h 



1 



1 



1 



1 ■■ ■ 









/ 



' i 



yt^ 



^ 













/ 





A 



\ 



\ 











/ 





\ 





r>. 







/ 





; / 



i\ 



1 





X 









! N 



^ 1 











í 





I 



1 



-« 



-6 



-♦ 



• -? 



g I 



* 20 +40 -1 G 



4 80 

















» 































1 

















\ 



s. 



/ 

















K 



J 



1 











Obr. 10. 



kaiDacitě K^ (= 665 cm) nutno přičísti kapacitu elektrometru 

 (= 111 cm), I — ca 700 m. 



Z obr. 10., v němž jsou graficky znázorněny výsledky 

 měření, vidíme opět, že effekt ^^(1,2) nabývá nullové hodnoty 

 pro touž kapacitu, pro niž má reso nauční křivka maximum. 



Hodnota pro součet útlumů ^i + ^2 vypočítaná z re- 

 sonanční křivky pro různé výšky jest lopět konstantní. Střed 

 z jednotlivých hodnot jest 



^, + ^2 = 0*0103, 



kdežto pro touž veličinu dostáváme z poloh extrémů effektu 

 y^(l,2): 



^, 4- ^2 = 0*0101. 



