14: í- Václav Špaček: 



na pohyb kyvadla vlivu žádného. Kde by křivost geoidu v řezu 



rovnoběžky byla zvlášť nepravidelná a rozdíl obou poloměrů 



^ d ~^^ d 



R cos wo — 02 ^^ d, vystoupí v S člen w- — = 53.10 — 



^ Q2 Q2 



vedle -^= — =15.10 , proti němuž úplně mizí. Ve 



^7; 637.10^ cm ^ 



vvrazech P, Q, kde J12, ^4i3 jsou téhož řádu, stojí w- — vedle 



-6 ^' 



^'^ = 3.10 , odpadá tedy rovněž. Doba kyvu jest dle 46) 



48) To = 



MgoQ — {C-B) 



_ ('■•+fr) 



p T> 



Zlomek— 77 — značí přibližně redukovanou délku ky- 

 Mq 



vadla, u vteřinového kyvadla přibližně 100 cm, takže korrekční 



člen činí pak 2.10~ sek, o něž se doba kyvu zkracuje. 



Pohybuje-li se kyvadlo ve směru rovnoběžky, jest « = — r 



ú 



načež T = O, t7=0 a rovnici 44) lze řešiti pohodlně rozvi- 

 nutím v řady i pro amplitudu konečnou, obdobně jako v pří- 

 padě, kde k změně tíže a jejího směru se nepřihlíží. Ve vý- 

 raze To třeba pak v hranaté závorce ke korrekčnímu členu 



připojiti Činitele cos^-^ a celý výraz na pravé straně náso- 



Li 



biti mnohočlenem 



2 Q 



kdež hodnota )]i^=^ — nemá znatelného vlivu. 



P + 2 6' cos^--^ 



l + (-f)'(l + m) sin^-^+ (-|-)'( 1+1- m + m^-) sin^ 



IV. Kyvadlo Foucaultovo. 



Přihlédněme k nejjednoduššímu případu, kde hmotný 

 bod zavěšen na netěžkém vlákně. Z rovnic pohybu bodu 

 hmoty m 



