Pohyb kyvadla. 15^ 



obdržíme pomocí 2), 3) a 4) rovnice pohybu v soustavě x, y, z: 

 ve tvaru, jejž uvádí Denizot^). 



mx" = X — mw^ h sin ipo + //iw^ (o; sin i/zo + -s cos i/^o) sin \pQ. 



49 — 2ma)y' sin i/^o 



m?/" = r + mw-?/ + 2mw (:r'sin i/^o + ^' cos t//o) 

 ms;" = Z — mw- /^ cos i/^o + mw- (a; sin i/^o + z cos t//o) cos i//o 



— 2)nco7/' cos t//o 



kdež h^=^Ro(iOS(p^ značí vzdálenost O od osy zemské. Ozna- 

 číme-li I délku kyvadla, jest vzhledem k podmínce 



X- +y' +z^ — I" 



připojiti k rovnicím uvedeným pořadem na pravé straně- 

 cleny 



2.lx, 2ly, 2lz. 



O složkách X, r, Z dí Denizot, že jsou složky přitnžli- 

 vosti zemské a klade X=0, Y^=^0, Z^=-mG, je-li G urych- 

 lení gravitační, a G — w-/^cosl/^ = ^ (urychlení tíže). V prvé 

 z rovnic 49), jež možno krátiti m, vypouští Denizot člen 

 w- /isin^o, o němž praví (str. 40): »Konstanta co" h sini/^ zbý- 

 vající v prvé rovnici, jež pro střední šířky nabývá největší 

 hodnoty 0"017 cm sec~^, jest v poměru ku r/ = 981 vždy malá. 

 Zanedbá-li se tato hodnota, t. j. současno odchylka ó (verti- 

 kály) od poloměru zemského, plynou přibližně následující 

 rovnice pohybu: (49).« Jestliže však podržuje Denizot členy 

 s činitelem w^, nesmí klásti X = O, Z= O ani považovati 

 \p, q) za státe, nýbrž nutno za složky urychlení položiti výrazy 

 nahoře odvozené 20, načež 



o T^ / . X COS llj\ X o , . , 



x = w- ií cos w (sm 1// -\ q — oj" h sm xpa -f- 



+ O)' {x siu 1/^0 + 2; c s i^o) sin xpo — 2w?/' sin \pQ + 2Xx 

 ^" = — co' R cos cp— g cos ip — -{- 0)'^' y -\- 



^) Uas Poucaultsche Pendel uad die Theorie der relativen Be- 

 WPguDg", Leípzig", 1913, str. 39. 



k 



