246 



míry sílové p, tedy tytéž znaky, které shledáváme na velikosti vy- 

 konané práce mechanické p . s čili na velikosti ku přemístění spotře- 

 bované energie mechanické E. Dle toho můžeme první dva poměry 

 psáti Z\Z^ zups: p^^s^. Pro hmotnou práci translokační hodí se tudíž 

 za jednotku její patrně nejlépe ta veličina, jejížto znak sílový p za- 

 stoupen jest vahou hmoty přemísťované gzzl a znak délkový s = 1 

 vyjadřuje dálku, na kterou toto přemístění se děje; pak vyjadřuje se 

 touto jednotkou Z=l ta velikost práce translokační, která se vy- 

 koná na jednotce váhy hmoty přemístěním jejím na jednotku dálky. 



Toto přemístění musí se díti vždy pomocí určitého prostředku 

 translokačního či dopravo vacího. Prostředku toho jsou v podstatě dva 

 druhy: k prvnímu hmota se zavěšuje, a síla přemísťovací přemáhá 

 tu odpor přímo totiž váhu veškeré hmoty, rozumějíc tím i váhu 

 hmoty přemísťované i váhu prostředku dopravního; na druhý hmota 

 se klade, při čemž síla přemísťovací přemáhá bud pouze odpor tření, 

 které pohybem přemísťovaných hmot vzniká anebo vedle toho i odpor 

 váhy veškeré hmoty totiž přemísťované i prostředečné, podobně jako 

 v případu prvém. 



Děje-li se přemísťování jednotky hmoty pomocí zavěšení ku 

 prostředku dopravnímu, tedy jestli síla přemísťovací p\ přemáhá 

 váhu hmoty G i s váhou prostředku dopravního G^, pak patrně musí 

 býti obě síly sobě rovny, p\z=:G-\-G^, Zpotřebovaná energie me- 

 chanická jest tu Ej^ =: (G ~{~ G^) . s, avšak vykonaná práce translokační 

 pouze Zz=: G .s. Případ tento naskytuje se při nesení hmot. 



Nalézá-li se jednotka hmoty na prostředku dopravním položena, 

 síla přemísťovací musí přemoci ten odpor, který jí klade hmota 

 i spolů s prostředkem dopravním. Odpor ten jest předně pouhé tření, 

 jehož velikost obnáší /3 . (6r-|- ^i), značí-li /5 koefficient tohoto tření 

 a G^ váhu prostředku dopravního. Zpotřebovaná energie mechanická 

 obnáší tu patrně E^ =: p . {G -\- G^) . s^ kdežto vykonaná práce trans- 

 lokační jest tatáž, jako v případu předešlém. Setkáváme se s pří- 

 padem tímto pouze při dopravě hmot vodorovné. Za druhé odpor ten 

 sestává vedle tření též z odporu, který působí váha hmoty, je-li tato 

 pomocí prostředku dopravního přemísťována šikmo na dálku s == 1, 

 při čemž dálka svisné dopravy obnáší s' a dopravy vodorovné s"; 

 tedy s2 = s'2^s"^ Velikost zpotřebované energie mechanické obnáší 

 zde patrně E^ =:(G-\- G^) . (/3 s" + ^0 ^ práce translokační opět 

 Z=G.s. 



Nejmenší míra energie mechanické, které by bylo zapotřebí ku 

 vykonání hmotné práce translokační o velikosti Z z= Gs, byla by pro 



