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reaux, mesurées en leur milieu à l'aide d'un demi-mètre à coulisse et 

 prises à 1 dixième de millimètre près, on a déduit, par le calcul, les 

 constantes spécifiques qui figurent sur les tableaux. 



Quoique l'on ait cherché à faire préparer des barreaux dont la sec- 

 tion fût exactement un carré, on n'a pas toujours obtenu que les di- 

 mensions transversales fussent rigoureusement égales ; on aurait dû, 

 dans ce cas, à la rigueur, employer les formules applicables à la tor- 

 sion des prismes à section rectangulaire, mais comme la différence des 

 deux dimensions était toujours très-faible, on s'est contenté d'appli- 

 quer la formule des prismes à section carrée en prenant, pour le côté 

 b du carré, la moyenne des dimensions mesurées, exprimées en mil- 

 limètres. 



Le coefficient de torsion ou module d'élasticité de torsion G, rap- 

 porté au millimètre carré de section (colonne 19), a été calculé par la 

 formule : 



dans laquelle R = 500 millimètres, et a = 1000, d'où Ton déduit : 



„ 171.886.900 pe 

 ^~ r, • X—. 



résistance à la torsion ^d^vmiÏÏxmHvQ carré de section, corm- 

 Vondant à la limite d'élasticité (colonne 20), a été obtenue à l'aide 

 de la relation : 



T=— ^—v _ ^-QQQ y. 

 ' 0,208. 17 ^Pe — qJîômT^ ' 



et la résistance correspondante, rapportée à l'unité de masse (colonne 

 21), a été déduite du résultat en le divisant par la densité. 



La résistance vive élastique de torsion, rapportée au miUimètre 

 carré de section et au mètre de longueur (colonne 22), a été calculée 

 par la formule : 



* La formule employée par M. Bonniceau pour calculer cette valeur étant celle 

 d» Navier, dans laquelle le coefficient correctif 0,84340 était remplacé par 1 on a 

 dû multiplier par 0.84340 les nombres donnés par cet expérimentateur pour obtenir 

 ceux qui figurent au tableau sous son nom. 



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