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6) für die in absolutem Maasse zu bestimmenden Wider- 

 stände verschiedene Normalen benutzt wurden: 



7) mit verschiedenen Galvanometern beobachtet wurde ; 



8) verschiedene Stromstärken verwendet wurden. 

 Durch diese Abänderungen der Versuche sollten haupt- 

 sächlich die folgenden Punkte klar gestellt werden : 



1) Der Inductionscoefficient des Solenoids auf die 

 secundäre Rolle wird berechnet unter der Annahme, dass 

 der Strom das Solenoid gleichmässig bedecke. Nun weicht 

 jede Spule ja von dieser Annahme ab, indem streng ge- 

 nommen der Strom den Kern in einer Schraubenlinie um- 

 fliesst. Bei den hier benutzten Solenoiden war aber die 

 Abweichung noch grösser dadurch, dass die Ganghöhe der 

 Schraubenlinie grösser war, als der Durchmesser ' des auf- 

 gewickelten Drahtes, während sonst gewöhnlich beide sehr 

 nahe (bis auf die Umspinnung) einander gleich sind. Es 

 konnte deshalb die Frage aufgeworfen werden, ob für ein 

 solches Solenoid noch die berechneten Formeln Gültigkeit 

 haben. Da zwei Solenoide , welche bei gleicher Draht- 

 dicke, das erste eine Ganghöhe von 0,33 cm , das zweite 

 eine solche von 0,5 cm besassen, zu gleichen Resultaten 

 geführt haben, wird man diesen Einwand nicht mehr 

 erheben können. 



Dass die Windungen auf den Solenoiden genügend 

 gleichmässig vertheilt waren, um die für das Potential 

 berechnete Formel anwendbar erscheinen zu lassen, habe 

 ich schon oben auseinandergesetzt. Der Umstand , dass 

 die beiden Solenoide gleiche Werthe für das Ohm ergeben 

 haben, darf als experimentelle Bestätigung meiner Be- 

 hauptung angesehen werden. 



2) Da die Berechnung der Windungsfläche der secun- 

 dären Spule aus den bei der Wickelung gemessenen Grössen 

 das gleiche Resultat ergeben hatte, wie die experimentelle 

 Bestimmung nach der Methode von F. Kohl rausch, so 

 war es von vornherein sehr unwahrscheinlich, dass Isola- 

 tionsfehler vorhanden waren ; immerhin wäre es denkbar 

 gewesen, dass die Isolation für constanten Strom, wie er 



