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a été réduite, jusqu'à présent, à l'action de la force méca- 

 nique ; par ce moyen on a trouvé que les cristaux pourraient 

 être clivés dans certaines directions fixes et constantes, qui 

 déterminent les plans de moindre résistance dans l'intérieur 

 du solide ; mais ce n'est pas là la seule force qui puisse servir 

 à analyser la structure des cristaux. L'auteur fait voir que 

 l'on peut aussi avoir recours à l'affinité chimique observée 

 dans les degrés les plus faibles , et qu'on peut par-là rendre 

 sensible la structure cristalline dans une masse irrégulière 

 d'alun. Il rappelle ce qu'il a déjà dit, à ce sujet, dans le 

 tom. I , p. ^4 > du Journal de l'Institution royale. 



Il montre ensuite que le cube peut être obtenu par une 

 structure tout-à fait analogue à celle de l'octaèdre et du té- 

 traèdre régulier , sans admettre la supposition de molécules 

 de deux espèces. En plaçant une sphère sur chaque face d'un 

 octaèdre, on obtient un cube évidemment clivable parallè- 

 lement aux faces de l'octaèdre ; telle est , suivant lui , la 

 structure des cubes de spath fluor. Pour expliquer celle des 

 cubes de galènes , qui se clivent en fragmens cubiques , 

 l'auteur suppose que des sphères douées d'un égal pouvoir 

 attractif se mettent en équilibre sous la forme précédente , 

 en composant ainsi des cubes simples , et que des cubes sim- 

 ples de cette espèce s'attirent ensuite les uns les autres, et se 

 disposent face à face , selon les lois générales fournies par l'ob- 

 servation ; il en résulte un cube composé que la force méca- 

 nique doit résoudre en fragmens cubiques. Par un décais- 

 sement d'une rangée sur les angles d'un pareil cube , on ob- 

 tiendrait un octaèdre qui offrirait le phénomène d'un clivage 

 cubique , au lieu d'un clivage octaédrique. 



L'auteur tire, des expériences de Mitscherlich , de nou- 

 veaux argumens en faveur de la théorie sphéroïdale de la cris- 

 tallisation. Il considère maintenant l'arrangement des atomes 

 comme le résultat , non plus seulement de leurs attractions 

 réciproques, mais d'une sorte d'équilibre entre les pouvoirs 

 actractifs des atomes de matière pondérable et les pouvoirs 

 répulsifs des atmosphères de calorique dont on peut les con- 

 cevoir environnés. Les sphères sont entourées d'une atmo- 

 sphère d'égale épaisseur en tous points ; et si l'on vient à les 

 chauffer, elles se dilatent également dans toutes les direc- 

 tions ; mais les sphéroïdes oblongs ne doivent point avoir 



