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certaine largeur. Une expérience bien simple va nous démon- 

 trer tout à l'heure ce fait, le plus important dans la discussion 

 du phénomène en question. 



Voici (fig. 1) un spectre obtenu au moyen d'une fente 

 étroite. On juge de la pureté d'un spectre parla présence des 

 raies de Frauenhofer D si on dispose de la lumière solaire, par 

 la présence des bandes d'absorption d'une substance quel- 

 conque si la lumière est artificielle. Nous allons nous servir à 

 cet effet de la chlorophylle. Voici ce qu'on 

 ■ ^ appelle la bande d'absorption caracté- 



ristique de la chlorophylle et en même 

 temps voici la preuve que notre spectre 

 peut être considéré comme pur ('fig. 1, 1 

 en haut). A présent, élargissons la moi- 

 tié de notre fente qui est double. Nous 

 voyons la moitié de notre spectre s'étaler 

 en une image spectrale plus large et dont 

 l'éclat est beaucoup plus considérable. 

 En même temps, nous voyons la bande 

 d'absorption se déplacer et devenir de 

 plus en plus diffuse au point de s'effacer 

 (fig. 1, 1 en bas). C'est un spectre impur. 

 Cette impureté provient de ce que les 

 différents rayons se superposent, empiètent les uns sur les 

 autres. En effet, la région J nous paraît être jaune; mais il est 

 facile de voir qu'avec le même droit nous pourrions l'appeler 

 rouge, car, si l'on interpose sur le parcours du faisceau lumi- 

 neux un verre rouge, on voit que, tandis que dans le spectre 

 pur la partie jaune disparaît avec le reste (fig. \, I[ en haut), 

 dans le spectre impur cette partie qui était tout à l'heure 

 jaune est devenue rouge (fig. 1, II en bas). Il est évident que 

 dans cette région jaune d'un spectre impur, il y a de la lumière 

 rouge. Delà même manière, j'aurais pu montrer que ce jaune 

 contient de la lumière verte, qu'en somme il est de toutes les 

 couleurs. Il est évident qu'en expérimentant dans un spectre 

 pareil, on est presque certain de trouver le maximum de tous 



