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ble de toutes les circonstances qui y concourent, pour suivre isolement 

 chacune dans ses details propres, et pouvoir en recomposer I'effet 

 total. Enfin, il faut en exiger une precision bien plus grande, pour 

 appreeier, non pas seulement ce que Ton pourrait appeler le gros des 

 phe'nomenes, mais aussi, et surtout, leurs particularites specifiques, 

 qui en etablissent le earactere essentiel et intime. Ainsi, le coefficient 

 de dilatation des gaz permanens et des A^apeurs, trouve par Gay-Lussac, 

 etait, a la verite, plus exact que celui de Dalton ; mais il etait encore 

 loin de la realite*. En outre, comme le pbysicien Anglais, Gay- 

 Lussac la cru pareil pour tons ces fiuides, tandis qu'il est sensible- 

 ment different ; et il la suppose aussi constant pour chacun d'eux, 

 tandis qu'il varie avec les pressions et les temperatures. Or, toutes 

 minimes que ces variations nous apparaissent, dans les amplitudes 

 restreintes oii nous pouvons les observer, la connaissance seule de leur 

 existence a une importance capitale ; puisqu'elle change toutes les 

 idees que Ton avait pu concevoir sur la constitution des fluides aeri- 

 formes, tant qu'on en faisait abstraction. 



Peut-etre Gay-Lussac comprit-il ce qui lui manquait, ce qui man- 

 quait aussi a son tems, pour suivre plus loin ce genre de recberches. 

 Car, tout en faisant un beureux et liabituel usage des notions phy- 

 siques qu'il y avait acquises, on ne le voit plus y revenir ; et depuis 

 la formation de la societe d'Arcueil, en 1807, il s'attacha presque 

 ex.clusivement a des recherclies de chimie ; ce qui forme, pour ainsi 

 dire, la seconde phase, et la plus brillante comme la plus durable, de 

 ses travaux. 



* Soit 1 le volume qii'une masse de gaz sec occupe a la temperature de la glace 

 fondante, ou 0° cent, sous la pression moyenne de ratmosphere a la surface de la 

 terre. Si cette masse est portee a la temperature de 100° Cent, sous la m^me pres- 

 s'lo?}, son volume deviendra : — 



selon Dalton 1-3912 



selon Gay-Lussac 1"3750 



Ces determinations sont toutes deux fautives, sous plusieurs rapports. Elles le sont, 

 en premier lieu, dans la supposition de generalite que leurs auteurs y attachaient, 

 puisque le coefficient de dilatation des gaz varie avec leur nature chimique,etantevalue 

 dans des conditions pareilies. En second lien, elles leseraient encore pourunmeme 

 gaz, Fair atmospherique par 'exemple, pour n'y avoir pas distingue les deux cas du 

 problem.e, savoir : celui oh. le volume se dilat'e, sous une pression constante ; et celui 

 oh on le maintient constant, sons une pression variable, I'intervalle de temperature 

 parcouru etant pareil. Dans ce deuxieme mode d'experimentation, le coefficient de 

 dilatation se conclut de la force elastique par la loi de ISIariotte, qui est suffisamment 

 exacte pour ces reductions. En consiuerant ainsi un volume d'air atmospherique 

 sec, pris d'abord a la temperature 0°, sous la pression 0"^"76, puis porte a la tem- 

 perature de 100°, le coefficient de dilatation qui lui est propre, entre ces limites de 

 temperatures, a ete trouve : — 



par M. Regnault (le vohime variant sous une pression constante) 0'367 



(le volume etantmaintenuconstant,etlapressionetant variee) 0"3605 

 par M.Magnus (le volume etant maintenu constant, et la pression etant variee) 0"3665 

 D'apres ces derniers resultats, qui ofFreiit toutes les garanties d'exactitude, on 

 voit que le nombre donne par Gay-Lussac etait trop fort, et celui de Dalton plus 

 eloigne encore de la verite dans le meme sens. On doit a Rudberg, d'avoir fait con- 

 naitre aux experimentateurs le defaut du coefficient de Gay-Lussac, jusqu'alors 

 adopte universellement, sans qu'on I'eut verifie. II le reduisit a 0-3645, valeur 

 plus rapprochee de la verite, mais un peu trop faible ; tant les dernieres deci- 

 males des determinations physiques sont difficiles aobtenir avec une entiere surete. 



