PEL PROF. GALILEO FEliRAKIS 109 



i valori massimi e le fasi dei termini corrispondenti di tali funzioni possiamo dedurre 

 dai valori (10) ed (11), (13) e (14), (15) e (16). 



In primo luogo le (10) e (13), divise l'una per Taltra membro a membro, dànno: 



w P=' + è?- 



n " 



Questa formola dimostra che, come già risultò dalla discussione precedente, 7„' è 

 sempre minore di /n , ma va avvicinandosi al valore limite /h quando si fa diminuire 

 fino a zero la resistenza r' del circuito secondario. 



Essa è inoltre importante perchè, collegando con una relazione molto semplice 

 grandezze facilmente misurabili, riesce, come vedremo, utilissima nelle verificazioni 

 sperimentali. 



Le medesime uguaglianze (10) e (13), sottratte membro a membro l'una dall'altra, 

 dànno : 



r 



I,, In En 



0, se si confronta tale valore con quello di Gn dato dalla (15); 

 ossia 



(19) g:=m' {i: -i:') . 



In secondo luogo dalle (11) e (14) si ricava 



(20) tan^(y;-V„) = -^ ; 



oppure anche, avuto riguardo alia (18) : 



, » 2 « TT , 



tan — (7„ - 7«) pr - 1 • 



2 Wtt 



La tan —^(yn' — yn) è sempre negativa, e ciò dimostra, quello che già risultò dalla 

 discussione precedente, che (y,i' — 7„) è sempre compreso fra- e n. Variando r 

 da a 00 , la tangente di (y„' — y„) varia da zero a — oo , ossia l'angolo decresce 

 da TT ^ ^ • 



Se finalmente si confrontano le forniole (14) e (16), si vede che 



, 2 « rr ^ 1 



(21) tan-— fi„ = ; 



1 2n~ , 



tan — 7„ 



e da ciò si deduce che l'angolo ^^(y,/— /j„) è sempre retto, ossia, che, qualunque 

 sia la resistenza r', si ha sempre 



, . T 



