112 EICERCIIK SUL GENEKATORE SECONDARIO GAULARD E GIBBS 



dà per V anticipazione ~p„ un valore diverso da zero, il quale va aumentando di 

 mano in mano che aumenta la resistenza r'. 



Quando finalmente r' è infinitamente g-rande, vale a dire quando il circuito 

 secondario è aperto, F„ prende il massimo valore che esso possa avere ed è dato 

 dalla 



(26) v:=E,;l±^. 



La (25) poi dà per r' — oo: 



2nn (r — p) C 



tan ffi„ = — '— — ; 



T ^" rp + C ' 



e se, come è nella pratica, p è molto piccola a fronte di r e di C, questo valore si 

 riduce prossimamente a 



2 W7I r 

 tan — cp„=- . 



Se si confronta questo valore limite di tan fn col valore di tan 7„ dato 

 dalla (11) pel caso di r' ~oo, valore che è 



si vede che per r'— oo e per /)— si ha 



2nn 1 



tan 



T 2w7r 



- j- In 



il che vuol dire che Vangalo 



è allora uguale a - , ossia che la differenza di fase tra la corrente primaria e 



la differenza di potenziali ai due morsetti della spirale primaria è allora uguale 

 ad un quarto della durata del periodo. 



Questo, che sarebbe assolutamente esatto se fosse possibile avere una spirale 

 primaria di resistenza p uguale a zero, è vero per approssimazione nel caso pratico 

 degli apparecchi del Gaulard, nei quali la resistenza p è sempre molto piccola. 



Questa osservazione è importante, e su di essa dovremo ritornare quando ci 

 occuperemo del lavoro assorbito dal generatore secondario e quando esamineremo i 

 metodi sperimentali per la determinazione del rendimento e della efficacia delT ap- 

 parecchio. 



intanto possiamo servirci della osservazione fatta, per scrivere subito, pel caso 

 di r' - 00 e di p~0, il valore di v. 



Portando infatti nella (22) in luogo di F» il valore (26), e facendo 



