; 



DEL PKOF. GALILEO FERRARIS 



113 



abbiamo 



ossia, notando che per r'=:oo si ha /„ = " ; : 



yr + C„ 



v=y J„(7„cos-^{^+a,-7J ; 



ossia ancora, ricordando che C„ — (ailZ + o) — ^— : 



v = (aM+6) ^ ^„ — cos — + a„- 7») , 

 ossia finalmente : 



In alcuni dei procedimenti sperimentali, per mezzo dei quali si è cercato di de- 

 terminare il rendimento pratico dei generatori secondari, si cerca di determinare la 

 resistenza di un conduttore esente da selfinduzione, il quale sostituito nel circuito 

 primario al posto del generatore secondario produce sulle proprie estremità, per una 

 medesima intensità media della corrente, una media differenza di potenziali uguale 

 a quella che si ha sui due morsetti terminali della spirale primaria del generatore 

 secondario. E siccome le determinazioni sperimentali si fanno o con elettrometri ado- 

 perati alla maniera del Joubert, o con elettrodinamometri, o con calorimetri, così le 

 medie intensità e le medie differenze di potenziali di cui si intende allora di parlare 

 sono le radici quadrate delle medie dei quadrati, 



È importante per noi di determinare la resistenza del filo su nominato, o, come 

 suol dirsi impropriamente dai pratici, la resistenza equivalente al generatore secon- 

 dario. 



Ora una tale determinazione si può fare facilissimamente se si ammette che la 

 forza elettromotrice £ della macchina dinamoelettrica si possa esprimere con un solo 

 termine della serie trigonometrica, cioè con 



2;: 



£ = £sen — + a) . 



Questa supposizione è dimostrata praticamente ammessibile dalle esperienze del 

 Joubert , e sarà del resto giustificata a posteriori dal confronto dell' esperienza coi 

 risultati della teoria. Noi abbiamo dimostrato che in questo caso tutte le altre gran- 

 dezze periodiche sono rappresentabili in modo analogo, e che quindi si può scrivere 



1 = Isen — (t + ix — y) , 



Serie li. Tom. XXXVII. 



