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neir ingresso del secondo vaso^ una forza viva, la quale in vii lù del ivu- 

 rema di Carnot si può approssimativamente esprimere per 



quando le due direttrici si conseguitano senza cambiamento brusco di 

 direzione , e per 



p.fcdt. C ^ I 2^^C0S -+- ^ 



quando le direttrici si incontrano sotto un angolo ^. Di queste due ipo- 

 tesi adotto ora per maggiore semplicità la prima ; non sarà però difiìcile 

 applicare eziandio alla seconda gli stessi ragionamenti e ricavarne i ri- 

 sultati, come avrò in seguito occasione di fare. 



Eguagliando la somma dell' aumento di forza vìva colla forza viva 

 perduta al doppio della somma delle quantità di lavoi'O sviluppale da 

 tutte le forze, olterrassi l'equazione : 



s. 



s 



J ^ 



la quale eseguendo la differenziazione indicata nel pinmo membro , e di- 

 videndo i due membri pel fattor comune \ì.fcdt si trasforma in : 



<0 2^-(z-rH-p-P) 



^^^J dt] « L/e^ 



So 



Se invece di tutta la massa liquida compresa fra le sezioni estreme 

 AB ed LI si fosse unicamente contemplata quella che è racchiusa fra 

 AB, ed una sezione qualunque del pi'imo vaso come Tf'', sarebbesi 

 trovata l'equazione 



