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SUL MOTO DEI I>1QUID1 KCC. 



(2) ^g{X^x-\-P^-p) 



Si 



1 rii 2 ri 



0) ii 



finalmente applicando gli stessi calcoli alla parte di massa liquida com- 

 presa fra la sezione AB ed una qualsivoglia presa nel secondo vaso, 

 per esempio i^iS si cade sulla 



(3) -1-^0 -A) 



So 



2. Le equazioni (i), (2) e (3) possono riguardarsi come le fonda- 

 mentali della teoria del moto dei liquidi nei vasi comunicanti; per la 

 determinazione completa di cjuesto movimento , converrà però combi- 

 narle con quelle che somministrerà V ipotesi particolare a cui vogliansi 

 applicare. Cosi se suppongasi che per influsso di nuovo liquido nel primo 

 vaso, e perchè il secondo lascia continuamente tanto sfuggirne per la 

 luce e quanto ne riceve per la luce J^, i due vasi mantengansi ambedue 

 pieni fino ad una rispettiva altezza costante per ciascuno , converrà in- 

 trodurre l'idea di questa costanza nelle equazioni medesime, e riguardare 

 come invariabili le quantità X, S, Q, ed e , non che la velocità c 



quando il moto si sarà ridotto a permanenza, come deve necessariamente 

 avvenire scorso un tempo più o men lungo dal principio del medesimo. 

 Se fingasi che la quantità di liquido contenuta nei due vasi sia costan- 

 temente la stessa , converrà aggiungere alle tre equazioni suddette la 



s, 



(jìds — cost. 



So 



Ed altre simili equazioni di condizione converrà parimente presupporre 

 per altre ipotesi speciali che vogliansi fnre riguardo alla natura del moto. 



Fra queste ipotesi le due di cui ho fatta speciale menzione essendo 

 quelle che più frequenti si rinnovano in pratica, mi sono prefisso di at- 

 tenermi alle medesime , e comincierò dal considerare le conseguenze 

 della prima a cui è particolarmente consecrato il presente paragrafo. 



