128 SUL MOTO DEI LIQUIDI ECC. 



ad luia qualsiasi profondilà sfuggire lauto liquido quanto ne riceve dai 

 primo. Scorso un tempo più o men lungo , deve infatti il moto ridursi 

 a permanenza, e da questo istante in poi si può benissimo concepire che 

 il liquido per portarsi dalla luce di comunicazione a quella d'efflusso 

 scorra entro ad uno spazio costantemente lo stesso di forma tubulare o 

 sifoidale , circondato per ogni parte da altro liquido che primo si intro- 

 dusse in questo secondo vaso, e che rimansi quasi stagnante tutto ali in- 

 torno di quello che è in moto. Se si ritenga intanto la lettera E per 

 espi'imere la prima sezione dell'anzidetto \x\ho ipotetico e si conservino 

 le denominazioni f ed e per rappresentare le due luci di comunicazione 

 e di sbocco, le formole (g) e (io) seguiranno a darci le due velocità, 

 nè sarà difficile ottenere in seguito le due espressioni della portata. 



Rimane tuttavia indeterminato il valore di E , nè pare che possa , 

 nello stato presente della scienza , essere a pì'iori stabilito ; mi contenterò 

 dunque di avvertire che, se si fìnga questa sezione grandissima a fronte 

 della sezione contratta ^.f, la velocità attraverso a quest' ultima trovasi 

 dovuta alla ditferenza di livello H, e quella per la luce p.e dovuta all'al- 

 tezza del livello nel secondo vaso al dissopra del centro della luce stessa 

 di sbocco \ nei cpiali due teoi^emi comprendesi la teoria del moto dei li- 

 quidi nei vasi comunicanti come venne finquì presentata da tutti gli 

 Autori che ne trattarono; ma se suppongasi all'incontro che una cor- 

 rente di sezione paragonabile alla grandezza della sezione contratta ^.f 

 attraversi il secondo vaso , allora non si potrà far a meno di tener conto 

 delle modificazioni ohe la teoria superiormente riferita arreca alle espres- 

 sioni delle due velocità. 



Gioverà ancora avvertire che un'altra ipotesi dà parimente la velo- 

 cità c dovuta all'altezza H ; questa si verifica quando la sezione E invece 

 di essere grandissima a fronte di ]u/ sia all'incontro prossimamente eguale 

 alla medesima ; in tal caso infatti sparirà la prima parte del denomi- 

 natore ^i — equazione (9), e rimarrà solamente la seconda pres- 

 soché uguale all'unità. In questa stessa ipotesi però la velocità dell'efflusso 

 non troverassi più dovuta alla semplice altezza H,, ma la forinola (io) 

 ce la dà prossimamente dovuta alla somma delle due altezze ^ cioè 

 air altezza del fi vello nel primo vaso sopra la luce di sbocco. 



6. Toccherà all'espei-ienza il decidere quale ipotesi meglio si appros- 

 simi ai risultati naturali, nè qui parmi opportuno di esporre tutte le 



