dell'ino. SCIPIONE CAPPA 



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Concludendo noi diremo adunque che: 



Per determinare l'altezza di un getto verticale per un carico effettivo centrale 

 della luce di efflusso minore di m. 30 si dovrà impiegare la formola (a) ovvero la 

 formola (c), ed a seconda che si tratterà di luce in parete sottile, oppure di tubo 

 aggiunto conico o conoidico, adottare rispettivamente i coefficienti riportati negli specchi 

 I, II, III; VII, Vili. IX. 



Per carichi maggiori di 30 m. si userà la formola (6) o la (c) adottando ri- 

 spettivamente i coefficienti registrati nei casellari IV, V, VI ; X, XI, XII a seconda 

 che trattasi di luce in parete sottile, ovvero di tubi aggiunti. Devesi però avvertire 

 che per ottenere valori strettamente attendibili dell'altezza S del getto, il carico H 

 non dovrà mai oltrepassare il massimo valore col quale nel caso corrispondente si 

 ebbe a sperimentare. Valori probabili di S si potranno ancora ottenere impiegando 

 le formolo suddette per carichi H superiori a quelli massimi coi quali in ogni caso 

 si sperimentò, purché minori dei valori corrispondenti di registrati negli specchi 

 suddetti. 



L'approssimazione data dalle equazioni del 2° ordine si può dire essere eguale 

 a quella fornita dall'equazione del 3° grado, per cui le formolo proposte si potranno 

 usare indifferentemente nei limiti delle esperienze. Ciò nuUameno osserveremo che mentre 

 l'equazione del 2" ordine è più semplice, per quella del 3° grado relativa ai carichi 

 maggiori di 30 m., 1'^^^ supera sempre quello corrispondente della parabola, laonde 

 si potranno coll'equazione del 3° ordine ottenere valori probabili per le altezze dei 

 getti con carichi superiori a quelli che si possono considerare adottando l'equazione 

 del 2° grado. 



Appunto pel fatto che le curve aventi per equazioni le (a), (b) e (c) a parità 

 di diametro d e per gli stessi limiti del carico H entro i quali si sperimentò diffe- 

 riscono di poco fra di loro, nelle tavole annesse oltre alle spezzate colleganti i punti 

 ottenuti colle esperienze e che ci valsero a trovare le formolo proposte, abbiamo trac- 

 ciate solamente le cubiche. Con queste curve pertanto si potrà misurare direttamente 

 l'altezza S di un getto per un dato H compreso nei limiti indicati. 



Paragonando tra di loro i valori di S ottenuti nelle esperienze, e meglio an- 

 cora le linee suddette, tosto si rileva come a parità di diametro d e di pressione, 

 le altezze dei getti che si ottengono colle luci in parete sottile siano minori di quelle 

 avute coi tubi aggiunti, e come ancora a parità degli elementi ora indicati, i tubi 

 aggiunti conoidici diano in generale altezze superiori a quelle che si hanno coi tubi 

 addizionali conici. La resistenza dell'aria e delle molecole liquide ricadenti è adunque 

 massima per le vene fluenti da luci scolpite in pareti sottili, e minima per quelle 

 uscenti da tubi conoidici. 



Si potrà osservare inoltre che l'altezza di un getto a parità di carico H non 

 continua, in generale, a crescere coll'aumentare del diametro d della luce di efflusso. 

 Ed invero per le luci in parete sottile l'altezza del getto crebbe col diametro d 

 sinché questo raggiunse il valore di 25""". Per cZ = 27"'", 5 le altezze ottenute 

 non superarono quelle osservate per la luce di 25""" di diametro, e crescendo questo 

 ancora sino a raggiungere i 30""° i getti ebbero altezze che sono paragonabili a 

 quelle relative alle luci di (Z=27'"",5, e 22°""> , 5 . Per i tubi aggiunti 



