DI ANGELO BATTELLI 



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Conclusioni. 



1G. — I risultati esposti conducono alle seguenti deduzioni : 



1° La tensione del vapor d'acqua nel primo momento della condensazione a 

 una data temperatura, è generalmente più piccola della tensione massima dello stesso 

 vapore: i rapporti fra le due tensioni tendono a diminuire di mano in mano che 

 s'innalza la temperatura, mentre alle temperature più basse si mostrano uguali ad 

 uno, forse per la non sufficiente sensibilità dell'apparecchio. 



Il rapporto poi fra la differenza delle tensioni medesime e la corrispondente 

 diminuzione di volume del vapore cresce coll'innalzarsi della temperatura. 



2° Le tensioni massime del vapore di acqua non si possono rappresentare con 

 una sola formola di Biot, fra i limiti estesi delle mie esperienze. Sono opportune 

 invece tre di queste formole : una fra — 10° e 100° C, l'altra fra 100° e 250°, e 

 la terza fra 250° e 364°. 



3° I coefficienti di dilatazione sotto volume costante diminuiscono colla tempe- 

 ratura, e più rapidamente in vicinanza della saturazione. Inoltre i valori assoluti e 

 le variazioni di tali coefficienti aumentano col crescere della pressione sotto cui 

 trovasi il vapore. 



4° I coefficienti di aumento di pressione, per un dato volume, vanno dimi- 

 nuendo col crescere della temperatura; e sempre più rapidamente quando i volumi 

 sono più piccoli. Mentre poi i volumi diminuiscono, aumentano i valori assoluti di 

 questi coefficienti. 



5° Le differenze a = =^ — 1 (appartenendo p t i\ allo stato di gas e pv a, 



quello di vapore) vanno aumentando per ciascuna temperatura, via via che il vapore 

 si avvicina alla saturazione; e prese in vicinanza della saturazione esse aumentano 

 coll'innalzarsi della temperatura. 



6° Il rapporto , p t v . della formola di Herwig (appartenendo pv allo stato 



p v yT 



di gas e p'v' a quello di vapore saturo) va per l'acqua via via diminuendo fino a 

 circa 190° C, dove pare che tocchi un minimo, e quindi comincia a crescere. 



7° La formola di Clausius si adatta abbastanza bene ai risultati delle espe- 

 rienze sull'acqua, quando le si dia la forma che le diedi nel caso degli altri vapori 

 da me studiati, cioè : 



RT mT-t* — nT" 



P ~ v — a (t; -f- p) 3 • 



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