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LE IDEE DI LAGRANGK, LAPLACE, GAUSS E SCII I A CARELLI, ECC. 



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" a distanze grandissimo dal Sole, dove la parallasse è di pochi secondi. Il moto 



* relativo si farà in una sezione conica. La forma e la posizione di questa orbita 

 " dipenderà dalla velocità e dalla direzione secondo cui si muove il corpo A. Ed è 



* manifesto, che nella maggior parte dei casi l'orbita sarà tanto grande, che il corpo A 



■ non potrà entrare nei limiti del sistema solare, e quindi non potrà diventare a 



* noi visibile. In mezzo però a tutte le combinazioni possibili di velocità e di dire- 



* zione, due ve ne sono, che possono condurre il corpo A alla nostra portata. L'ima 

 " è quando la direzione del suo movimento tende quasi esattamente al Sole. In 

 " questo caso la cometa descriverà (quando la velocità iniziale relativamente al Sole 

 " non sia eccessivamente piccola) un'orbita iperbolica pochissimo differente da una 

 " linea retta, e il solo effetto che nel suo movimento produrrà il gran luminare 

 " sarà quello di deviare alquanto la direzione di questo moto quasi rettilineo. Un 



* simile avvenimento deve essere tuttavia estremamente raro, a cagione delle piccole 



■ dimensioni che la sfera, nell'interno della quale il corpo A può rendersi visibile a 

 " noi, ha in confronto della distanza da cui supponiamo che il corpo A ci arrivi : 



■ per il che si rende molto difficile, che questo corpo cadendo verso il Sole, segua 

 " una linea attraversante la detta sfera. 



" L'altra combinazione che può condurre il corpo A alla nostra vista, succede 

 " quando il moto relativo di esso corpo e del Sole è quasi nullo, cioè quando i due 

 " corpi percorrono nelle regioni stellari due linee sensibilmente parallele, con velocità 

 " quasi eguali. In questo caso A cadrà sul Sole quasi direttamente, pel solo effetto 

 " dell'attrazione di questo : la sezione conica descritta sarà poco diversa dalla pa- 

 " rabola, e se la velocità relativa di A e del Sole è abbastanza piccola, il corpo A 

 " potrà discendere fino alle parti inferiori del sistema solare, e rendersi a noi os- 



* servabile in qualche modo. Questa combinazione deve essere poi molto rara, perchè 

 8 fra tutte le velocità possibili dei corpi che vagano negli spazii stellari, poche se 



■ ne avranno che siano quasi eguali e parallele a quelle del Sole. Anzi considerando 

 " le cose in modo approssimativo, parrebbe che questa seconda combinazione debba 

 " essere assai meno probabile dell'altra, perchè in questa le condizioni sono due, 

 " che comprendono, l'una la velocità, l'altra la direzione del corpo A ; mentre la 

 " prima combinazione richiede che la sola direzione sia compresa fra certi limiti (*) „. 



Schiaparelli riproduce quindi in breve le idee di Laplace e poi scrive : " Tutto 



* ciò va benissimo per le comete. Ma che diremo allora dei meteoriti, i quali, come 



■ le comete, si suppongono venir dallo spazio ? Perchè per essi le orbite iperboliche, 

 " così poco probabili in teoria, sono costante risultato delle osservazioni ? Non vi 

 " sono che tre supposizioni per uscire da questa difficoltà : a) le orbite dei me- 

 " teoriti non sono iperboliche, e qualche causa ignota tende a falsare il risultato 

 " delle osservazioni sulla loro velocità ; b) la natura di queste orbite non si può 

 " dedurre da un calcolo di probabilità, ma è determinata da qualche legge generale 

 " ancora sconosciuta, e comune a tutti i meteoriti che percorrono lo spazio : c) 

 " la teoria di Laplace sulla probabilità delle orbite iperboliche è inesatta. 



( 4 ) Più rigorosamente si può osservare che anche nella prima combinazione la velocità è sog- 

 getta ad una certa restrizione: e cioè non deve essere eccessivamente piccola, ne enormemente grande. 

 corrispondentemente a quanto l'osservazione ci insegna avvenire in natura. 



