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APPARECCHI GALVANOM ISTRICI ED ELETTROMETR1CI A VIBRAZIONI, ECC. 



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dalla massa sospesa. Non è difficile giungere per tentativi ad accordare insieme due 

 di questo vibrazioni in un dato apparecchio. Variando la posizione delle masse ni, ni, 

 si varia il momento d'inerzia senza variaro la lunghezza; variando la massa M dei 

 pallini di piombo, si varia la massa e la lunghezza, alterando di poco il momento 

 d'inerzia. 



Il sistema può rapprosentare un modello per una delle metà del filo. Se si eccita 

 una data vibrazione, si risveglia gradatamente quell'altra in risonanza. Se entrambe 

 hanno uguali smorzamenti, si osserva il periodico passaggio dall'una all'altra, per 

 un tempo più o meno lungo; se lo smorzamento dell'una sia più grande, la prima 

 scompare in ogni caso, e persiste infine senza alternativa sensibile soltanto la vibra- 

 zione meno smorzata. È quanto si osserva per la risonanza trasversale-torsionale : 

 eccitando inizialmente una oscillazione pendolare orizzontale, specialmente nel caso 

 che le due masse m, m, non sieno simmetriche, nasce subito la vibrazione torsionale, 

 e dopo un'alternativa sempre più debole, la vibrazione trasversale finisce per iscom- 

 parire, persistendo ad un valore durevole soltanto quella torsionale. In causa della 

 eccentricità di una delle masse ni, la oscillazione trasversale, comunque eccitata, si 

 apro subito a fuso, e il moto circolare o ellittico della massa sospesa favorisce la 

 comparsa completa ed esclusiva della oscillazione torsionale. 



Questa osservazione servirà a illustrare il modo di funzionare dell'apparecchio 

 elettrostatico (Parte II). 



Completando il detto pendolo elastico con la sua parte simmetrica inferiore (fig. 3) 

 cioè fissando il bilanciere ni m nel punto centrale di unione di due uguali 

 molle spirali AC. BC, avvolte in sensi inversi, si può costituire approssi- 

 mativamente anche un modello elettromeccanico del mio filo. Se si invia 

 una corrente lungo AB, per effetto elettro-dinamico fra spira e spira le due 

 spirali si accorciano, ciò che richiama una torsione nel centro C, i punti 

 estremi A, B essendo fissi. Aprendo la corrente, si ha una detorsione; 

 ritmando opportunamente la chiusura e l'apertura, si può eccitare una rego- 

 lare oscillazione di torsione. Se la corrente fosse propriamente alternata, 

 la spirale eseguirebbe un numero di vibrazioni torsionali doppio della fre- 

 quenza della corrente. 



Ciò mostra come possa avvenire la trasformazione di una vibrazione 

 longitudinale in una torsionale nel filo teso; quando si appoggia al suo 

 sostegno terminale lo stelo di un diapason vibrante, esso gli trasmette più 

 probabilmente una sollecitazione periodica longitudinale; siccome il filo 

 non può risonare longitudinalmente, se v'ha invece la risonanza torsionale, 

 questa si eccita senz'altro. E si riconosce infatti che il diapason deve dare ÉL 

 84 periodi se si vuol far nascere una vibrazione torsionale di 42 ; e così 



Fig. 3. 



anche per la vibrazione trasversale. 



Un modello elettromagnetico si avrebbe costituendo le due spirali AC . CB uguali 

 ed opposte con filo di ferro, polarizzandole longitudinalmente col campo di una coppia 

 di magneti in opposizione e inoltre di un'unica bobina coassiale percorsa da una 

 corrente alternata di opportuna periodicità. Per " magnetostrizione „ lungo il filo di 

 ferro elicoidale, la spirale si torcerebbe alternativamente al centro con lo stesso 

 periodo della corrente. 



; C 



