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A. G. ROSSI 



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gnetizzazione circolare residua, periodica, sempre con lo stesso periodo : anche alle 

 variazioni di questa corrisponderà una corrente indotta lungo il filo. Il telefono rivela 

 la risultante di queste due correnti alternate indotte nel filo : la prima è dovuta alle 

 variazioni di una magnetizzazione prodotta per torsione, la seconda alle variazioni 

 di una magnetizzazione residua. Alla prima, se H fosse costante, corrisponderebbe un 

 ciclo di magnetizzazione, di forma analoga a quella dei soliti cicli magnetici (I, H) ; 

 ma H è qui alternato (supponiamolo per semplicità sinusoidale). Alla seconda corri- 

 sponde un ciclo della nota forma, ad ali, trovata da Lord Kelvin, che è un ciclo di 

 magnetismo residuo ottenuto per torsione alternata in un campo costante. 



Il telefono rende dunque conto del fenomeno magnetoelastico (cioè, della magne- 

 tizzazione per torsione) conseguente alla amplificazione per risonanza, e che rappre- 

 senta una specie di reazione del sistema, susseguente al fenomeno motorio originario 

 che è la magnetostrizione di Wiedemann (cioè la torsione per magnetizzazione). 



Quando il filo di ferro, percorso da corrente continua nel campo alternato lon- 

 gitudinale, è in vibrazione, la risonanza amplifica gli impulsi di magnetostrizione 

 ben oltre il valore che corrisponderebbe alla torsione Wiedemann statica; allora il filo 

 finisce coll'eseguire ad ogni periodo un doppio ciclo magnetoelastico, l'uno sulla com- 

 ponente circolare sottratta alla magnetizzazione longitudinale alternata, l'altro sulla 

 componente longitudinale sottratta alla magnetizzazione circolare continua (cfr. Nota 

 preliminare). 



Nei campi deboli che noi consideriamo, il verso della magnetostrizione torsionale 

 nel ferro è sempre tale da generare, all'amplificazione, delle componenti di magnetiz- 

 zazione nello stesso verso di quelle che hanno originato la magnetostrizione stessa. 

 Questo fatto,, che tenderebbe ad aumentare sempre più la magnetostrizione, è però 

 limitato forzatamente dal sopraggiungere del massimo della nota curva di Nagaoka. 



Ora, il fenomeno magnetoelastico conseguente all'amplificazione per la risonanza, 

 è quello che ha per noi essenziale importanza. Il fenomeno originario di magneto- 

 strizione è meno interessante per la teoria dell' apparecchio. Per buon numero dei 

 fili che ho messo in funzione, ho avuto cura di porre a confronto la grandezza della 

 vibrazione di risonanza con l'ampiezza dello spostamento dovuto alla magneto- 

 strizione statica corrispondente al valor " massimo „ delle due correnti eccitatrici. 

 Questo rapporto, che può definire V amplificazione dovuta alla risonanza, è in ogni caso 

 veramente enorme. Nel caso più sfavorevole, cioè col filo più sottile (0,02 min.), 

 quando con la vibrazione di risonanza si ricopriva una scala circolare di 145° (raggio 

 15 on., lunghezza 38 cm.), la torsione statica a parità di correnti non produceva 

 che uno spostamento di due o tre mm., pari alla larghezza dell'immagine della fen- 

 ditura luminosa. 



La risonanza viene dunque utilizzata nell'apparecchio per aprire un passaggio 

 dal processo di magnetostrizione al processo magnetoelastico. Il primo ha nel tempo 

 e nello spazio un'ampiezza piccolissima, che possiamo, in prima approssimazione, 

 trascurare di fronte a quella del secondo, di estensione preponderante e di cui l'esame 

 serve a spiegare le proprietà più rimarchevoli dell'apparecchio. Il quale offre dunque 

 maggior interesse per i fenomeni di reazione che vi si compiono, piuttosto che per 

 la causa fondamentale che lo anima, — come del resto succede nella maggior parte 

 dei sistemi ove la risonanza si impieghi a trasferire e a trasformare energia. 



