l:i 



APPARECCHI GALVANOM BTB10I ED ELETTRO-METRICI A VIBRAZIONI, ECC. 



123 



Nel nostro caso, l'energia cinetica della vibrazione torsionale di risonanza, di 

 cui l'origine è negli impulsi di magnetostrizione, va in gran parte spesa ad ogni 

 periodo nel lavoro del doppio ciclo magnetoelastico sopraccennato. La corrente alter- 

 nata indotta lungo il filo, di cui rende conto il telefono, dipènde dalle variazioni 

 del flusso circolare risultante dalle magnetizzazioni prodotte con questi due cicli 

 magnetoelastici. 



Il telefono ci avverte che alla fine, soppressa a poco a poco la corrente nel 

 filo, cioè il campo circolare continuo, cessa anche la variazione periodica della ma- 

 gnetizzazione circolare risultante, mentre tuttavia permane nel filo una vibrazione 

 torsionale residua, che apparisce come puramente generata dall'energia del campo 

 longitudinale alternato. Inutile notare che questa vibrazione residua, in tali condi- 

 zioni, è sempre ancora notevolmente maggiore dell'ampiezza della magnetostrizione 

 statica, e che si tratta cioè ancora di una vibrazione di risonanza. 



Bisogna concluderne che una immanenza di magnetizzazione circolare costante 

 persiste nel filo. 



Si annulli allora anche il campo alternato longitudinale, togliendo lentamente 

 la corrente nella doppia spirale. La vibrazione, naturalmente, scompare. Se si ritorna 

 però a far crescere la corrente alternata, da zero fino al valore dianzi esistente, la 

 vibrazione non ricompare più di per sè, — il che dimostra che la magnetizzazione 

 circolare residua è sparita e non si rigenera più in tali condizioni di per sè. E bensì 

 possibile ricuperare la vibrazione residua, dopo riapplicato lo stesso campo alternato 

 longitudinale, se si inizii un'ampia vibrazione di risonanza meccanicamente, appog- 

 giando cioè lo stelo di un diapason consonante in prossimità di uno degli estremi 

 del filo : allontanando il diapason, la vibrazione ricade sul valore residuo. 



Questo processo si può ripetere, senza che la vibrazione residua cambi di valore. 

 La sua grandezza dipende, a parità di ogni altra condizione (tensione...), dalla in- 

 tensità del campo alternato. 



Partendo da una data vibrazione residua A, dopo annullato il campo circolare 

 continuo, si aumenti lentamente la corrente alternata magnetizzante: la vibrazione 

 residua aumenta anche, ma con andamento che presto tende all'orizzontale (fig. 7). 



Tornando a diminuire il campo alternato, l'ampiezza residua ripassa sensibilmente 

 per gli stessi valori ; in ogni caso, annullando questo campo, essa si riduce a zero, 

 con gradiente finale nullo, in C. 



V'ha dunque ragione per ritenere che tale magnetizzazione circolare residua sia 

 mantenuta nel filo dalla vibrazione stessa. 



Soppressa la corrente continua lungo il filo, si può ammettere vi permanga una 

 magnetizzazione circolare residua ; il telefono ci avverte che essa non è pulsante ; 

 bisogna concluderne che, malgrado l'azione della vibrazione torsionale, la quale 

 tende a sottrarne una componente longitudinale periodica, questa venga continuamente 

 compensata o elisa da una componente eguale ed opposta, sottratta per la torsione 

 stessa alla magnetizzazione alternata longitudinale. 



In altri termini, al limite, quando il campo circolare continuo si faccia tendere 

 verso zero, la pulsazione della magnetizzazione circolare " residua „ tende all'egua- 

 glianza e all'opposizione di fase con la pulsazione della componente di magnetizza- 

 zione circolare sottratta per la torsione alla magnetizzazione longitudinale alternata. E 



