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A. G. ROSSI 



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mentre da A" avremmo potuto discendere in E" con la semplice azione del campo 

 continuo 0"D", evitando però con cura ogni altra perturbazione. 



Per poter descrivere con sicurezza e concordanza la serie di questi processi, 

 oltre all'assenza di perturbazioni, si ricbiedono altre due circostanze. Primo, è bene 

 che lo specchietto possieda un momento d'inerzia assai piccolo, perchè la vibrazione 

 torsionale del filo assuma rapidamente ad ogni variazione la sua ampiezza normale 

 senza oscillare intorno al suo valore, sia cioè per quanto è possibile aperiodica: se 

 lo specchietto è troppo largo, la vibrazione non raggiunge la sua ampiezza di re- 

 gime se non dopo un certo numero di oscillazioni smorzate, come avviene in ogni 

 sistema vibratorio ad ogni variazione dell'eccitazione forzata, sia pure assai prossima 

 alla risonanza. Poi. è assolutamente necessario di aver prestabilito nel filo di ferro 

 una risonanza torsionale ben pura, cioè allontanate quanto è possibile le risonanze 

 trasversali ; la presenza di una ampiezza trasversale anche piccola, impedisce in par- 

 ticolare il passaggio dall'una all'altra curva residua; e così l'urto diretto dello stelo 

 del diapason al sostegno può arrestare talvolta l'intero processo. 



A notarsi che, se si prolunga il ramo crescente di uno dei piccoli cicli, ad esempio 



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D"E", invertendo la corrente continua nel filo e aumentandola sopra zero, il ramo 

 si estende in E" a" '. Ritornando indietro con il campo continuo, si compie un ciclo a"D" , 

 congruente col piccolo ciclo primitivo in D". E così, analogamente, se ci fermiamo 

 in un altro punto qualunque a, per retrocedere. Se a" si trovi sulla curva residua 

 primaria, non è possibile rimanere su questa curva arrestando ivi il valore del 

 campo continuo e variando in meno o in più il campo alternato : non si fa che de- 

 scrivere allora ovviamente una nuova linea ciclica della vibrazione, inferiore o su- 

 periore alla BA. E cosi analogamente, se cerchiamo di portarci sulla FE, ferman- 

 doci ad es. in a . 



Sebbene dunque i punti di queste due curve si possano raggiungere con l'azione 

 di entrambi i campi, le due linee appartengono esclusivamente alla vibrazione residua 

 dovuta al solo campo alternato nelle condizioni esposte. 



Il fatto che, partendo da un punto qualunque della linea residua primaria, e 

 descrivendo un ramo discendente {AD) del ciclo di vibrazione e un ramo ascen- 

 dente {DE), fino al valor zero del campo continuo, si passa sopra una linea residua 

 secondaria, ma non è possibile risalire alla primaria con lo stesso mezzo, indica che 

 sulla linea residua primaria v'hanno condizioni magnetiche instabili. Si cade su 

 questa linea primaria da una più ampia vibrazione antecedente, ottenuta con l'azione 

 dei due campi, oppure col solo campo alternato dopo aver amplificato meccanica- 

 mente per risonanza la vibrazione residua secondaria. Con una qualunque delle evo- 

 luzioni AD . DE, percorsa con l'ausilio di un determinato campo continuo, che per 

 analogia potremmo chiamare 8 campo coercitivo della vibrazione „ , si sottrae qualche 

 cosa al filo vibrante che esso non può più riacquistare, se non fornendogli dall'esterno 

 un supplemento di energia sotto forma cinetica con la vibrazione del diapason con- 

 sonante. 



La linea primaria è il luogo dei punti estremi dei rami discendenti di tutti i 

 cicli ordinarvi di vibrazione, quelli della fig. 8 (corrispondenti ai vani valori del 

 campo alternato), sull'asse delle ordinate di ciascun ciclo (ove il campo continuo passa 

 per zero). 



