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A. G. ROSSI 



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mente simili: da A a B il rapporto delle ordinate varia da 2.41 a 2,29. Si può dire 

 che è pressoché costante il rapporto delle ampiezze residue primaria e secondaria, 

 riferite ad uno stesso ■ campo coercitivo della vibrazione „ (0,001 amp.), per qua- 

 lunque valore del campo alternato longitudinale. 



Queste ampiezze residue, promosse dal solo campo alternato longitudinale, 

 appartengono a vibrazioni torsionali di risonanza di cui l'impulso motorio periodico 

 di magnetostrizione deve essere proporzionale al prodotto della magnetizzazione cir- 

 colare residua (intesa nel senso esposto addietro) per la magnetizzazione longitudi- 

 nale alternata. Per la massima parte finale della vibrazione di risonanza . si deve 

 ammettere che la magnetizzazione circolare residua sia mantenuta a un certo valore 

 costante di regime dalla componente circolare periodica sottratta per la torsione alla 

 magnetizzazione longitudinale alternata, in piena compensazione della componente 

 circolare che la torsione stessa tende a sottrarre alla magnetizzazione circolare re- 

 sidua (rimanente dopo annullato il campo continuo). L'impulso di magnetostrizione 

 agisce e si esaurisce in un tempo brevissimo mentre l'equipaggio mobile ripassa ad 

 ogni periodo per la sua posizione di equilibrio; pel resto della vibrazione, l'energia 

 cinetica si spende a separare dalla magnetizzazione longitudinale alternata una com- 

 ponente circolare, uguale e di fase opposta a quella della pulsazione della magne- 

 tizzazione circolare residua, ciò che fornirà la coppia di magnetostrizione per l'im- 

 pulso nel mezzo periodo successivo. 



Ora, il diagramma delle due curve residue ci mostra dapprima che. spegnendo 

 il campo alternato, la vibrazione residua svanisce e non può tornare a crearsi col 

 rinascere del detto campo, cioè che la magnetizzazione circolare necessaria alla vi- 

 brazione è allora tutta conseguenza della vibrazione stessa; e inoltre, che questa 

 magnetizzazione circolare residua primaria rimane nel filo di ferro in condizioni di 

 instabilità, pronta, cioè, a scendere ad un valore inferiore più stabile non appena 

 si applichi l'azione del " campo coercitivo , per un ciclo chiuso. Questa azione ha 

 per effetto di cancellare nella magnetizzazione circolare residua una certa compo- 

 nente instabile, che il filo non può più riacquistare se non eccitando in esso mecca- 

 nicamente una vibrazione di risonanza molto più ampia. 



Tale effetto non è da confondersi con quello che può produrre sulla vibrazione 

 residua una perturbazione hertziana : delle scariche di condensatore che avvengano 

 nelle vicinanze possono smorzare la vibrazione residua, primaria o secondaria, fino 

 a zero, più o meno bruscamente, ma in modo indifferente sia per l'una che per 

 l'altra curva. Non mi è riuscito d'osservare, in una serie di molti tentativi, che 

 una sola volta il passaggio casuale da un punto della curva primaria a un punto 

 corrispondente della curva secondaria, dopo una sola scarica ; e non potei più ripro- 

 durre il fenomeno. Invece, in assenza di perturbazioni, basta un'applicazione ciclica 

 del ■ campo coercitivo „ per cadere sicuramente sulla vibrazione secondaria. 



Se ne può indurre che la componente circolare instabile che è possibile così 

 cancellare sia niente altro che la magnetizzazione costante residua che la corrente 

 continua abbandona nel filo di ferro quando si annulla la prima volta in A, e che 

 la vibrazione residua secondaria sia allora prodotta dalla coppia di magnetostrizione 

 torsionale dovuta alla magnetizzazione longitudinale alternata e alla pura compo- 

 nente circolare, anche alternata, separata per opera della torsione dalla magnetiz- 



