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A. G. ROSSI 



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II. 



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Elettrometro vibratorio. 



1. — Nella Nota preliminare citata accennavo dapprincipio al fatto che una 

 forza periodica, agente in una direzione qualunque sopra una corda elastica tesa, 

 deve risvegliare in essa vibrazioni forzate contemporaneamente delle tre forme, tras- 

 versale, torsionale e longitudinale, per concluderne che la risonanza è capace di 

 estrarre dalla forza periodica il periodo che le conviene, indipendentemente dalla 

 direzione della forza. Ciò avviene, nella realtà delle cose, costantemente, per le ine- 

 vitabili dissimmetrie dei legami. In particolare, un filo metallico sottile costituisce un 

 delicato risonatore per la vibrazione torsionale meglio che per quella trasversale 

 (con gli appropriati periodi di eccitazione), quando il centro del filo sia caricato di 

 una piccola massa eccentrica, come sarebbe il solito specchietto. Applicando lo 

 stelo di un diapason vibrante sul sostegno di uno dei punti fissi o nodali, la vibra- 

 zione di risonanza trasversale si apre generalmente a fuso, mostrando la presenza 

 di una componente torsionale dovuta alla forza centrifuga che si esercita sulla massa 

 dello specchietto, anche quando il periodo della vibrazione propria torsionale sia 

 molto distante dal periodo trasversale. Allorché il periodo della eccitazione si vada 

 accostando al periodo di torsione, la vibrazione trasversale si spegne rapidamente 

 mentre si amplifica la torsionale; se si allontani di molto il periodo trasversale (va- 

 riando la tensione del filo), si può risvegliare la risonanza torsionale con una purezza 

 assoluta e secondo la curva acutamente culminante, caratteristica delle risonanze a 

 debole smorzamento. Ciò si constata con l'eccitazione nodale, cioè trasmettendo mec- 

 canicamente la vibrazione dello stelo del corista consonante ad uno dei punti fissi 

 del filo, appoggiandone l'estremità appuntita al sostegno, in direzione qualunque; op- 

 pure anche, con la eccitazione ventrale effettuata secondo il metodo elettromagnetico 

 descritto nella I Parte. Od ancora: alla mezzeria di un filo di ferro ceso, senz'altro, 

 si accosti l'estremità polare di un elettromagnete a corrente 



. '' alternata: il filo è sollecitato a vibrare trasversalmente, per 



^ r sljif~^n~:s semplice attrazione magnetica, con una frequenza doppia di 



$ quella della corrente; se il filo è caricato dallo specchietto, 



y V la vibrazione trasversale di risonanza si apre ancora a fuso. 



' specialmente se il flusso trasverso dell'elettromagnete <t> investa 



Fig. 17. il filo in una direzione obliqua al piano di simmetria asse del 



filo — normale allo specchietto; spostando il magnete a distanza 

 costante intorno all'asse del filo f, si scorge che la sezione del fuso diviene tanto 

 più ellittica quanto più il piano asse del filo-flusso si accosta alla normale allo 

 specchietto S (supposto il piano di questo parallelo all'asse del filo) : nella direzione 

 ortogonale, la vibrazione diviene più prossimamente circolare. Se in tal maniera si 

 ecciti la vibrazione e si abbia la risonanza torsionale più vicina di quella trasver- 

 sale (con la frequenza doppia di quella della corrente), questa può scomparire total- 



