37 APPARECCHI GALVANOMETRICI ED ELETTRO-METRICI A VIBRAZIONI, ECC. 147 



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opportuna, ossia di variare la posizione del piano di simmetria normale allo spec- 

 chietto e comprendente l'asse del filo. Dalla posizione di questo piano (tt) per rispetto 

 al piano di simmetria asse del filo-asse del tubo (e), dipendono essenzialmente le 

 funzioni del sistema. Il piano tt è il piano di simmetria della massa specchietto-filo; 

 il piano e è il piano di simmetria del campo elettrico fra il filo e il tubo. Quando 

 questi due piani coincidano, il semplice sonso comune suggerisce, 

 come l'esperienza conferma, che una forza periodica di attra- 

 zione fra t ed f quale è quella dovuta al campo elettrico alter- 

 nato, risveglia nel filo una vibrazione forzata trasversale fran- 

 camente piana, secondo il piano di simmetria elettrica, nel quale 

 giace la direzione di massima densità della forza elettrica. E la 

 sollecitazione alla vibrazione trasversale si farà sempre in questo 

 piano €. Ma il filo vi risponderà in maniera diversa, anche 

 astrazion fatta dalle condizioni di risonanza, a seconda dell'an- 

 golo a che il piano di simmetria tt, che dirò meccanica, com- 

 prende col piano e di simmetria elettrica (fig. 22). 



Il problema meccanico si riduce a quello di una massa m 

 (nel centro d'inerzia del sistema specchietto-filo, sensibilmente 

 coincidente nel centro d'inerzia dello specchietto), sollecitata in f 

 all'estremità del braccio r da una forza F (la forza elettrica 

 d'attrazione) comprendente l'angolo a con la direzione di r che 

 è nel piano tt (fig. 22). 



Per piccoli spostamenti di mf, possiamo considerare costante 

 la direzione della forza F. Ad ogni spostamento del punto f 

 in direzione della forza, la massa ni si oppone con una forza 

 d'inerzia q>, parallela ed opposta ad F, che costituisce una 

 coppia con una parte della F, per far ruotare mf intorno ad f, 

 convertendo una parte del lavoro di traslazione speso dalla forza 

 F in energia cinetica di rotazione della massa m dello spec- 

 chietto. Da questa rotazione nasce una componente dello sposta- 

 mento normale alla direzione di F. 



Senza intraprendere la trattazione analitica del problema, 

 è facile però vedere che questa componente del moto promossa 

 dall'inerzia dello specchietto, sarà periodica come la sollecita- 

 zione stessa, e che correrà fra le due una differenza di fase dipendente dall'angolo a 

 che originariamente comprendono fra loro i due piani di simmetria tt ed e. Ne dovrà 

 risultare in generale per la massa m come per il punto f un moto ellittico: f ed m 

 descriveranno due ellissi, diversamente orientati. Ciò non è di per sè qui evidente: 

 asserisco questo fatto come risultato d'osservazione sperimentale, cui dovrà inevita- 

 bilmente condurre l'analisi rigorosa del problema. L'osservazione diretta del moto 

 forzato del punto m, eseguita a) microscopio, mostra appunto che in generale esso 

 descrive un ellisse: guardando con una lente un punto brillante dello specchietto, che 

 è sempre fortemente illuminato e liberamente visibile fra t e t (fig. 21), è ben raro il 

 caso che si osservi una vibrazione forzata trasversale precisamente rettilinea, quale 

 dovrebbe corrispondere all'esatta coincidenza dei piani di simmetria tt ed e; riesce 



Fig. 21. 



Fig. 22. 



