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ANTONIO GARBASSO — ECCITATORI DI HERTZ CON SPETTRO, ECC. 



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§ 13. Osservazione. — Le condizioni iniziali da noi stabilite coi sistemi (39) 

 e (43) corrispondono ad integrali particolari. 



Vogliamo trattare adesso il problema generale. 



Si osserverà anzitutto che nei casi della pratica è sempre: 



(62) 2l + 9o + qt = , 



non si perde dunque in generalità supponendo che sia all'origine dei tempi: 



/ fi=-a, 



(63) 2o = b, 



( » = + 



con a e b qualunque. 



Ma per semplici trasformazioni algebriche si ottiene: 



«(•+!)+(-*)■ 



»—»(-{■)'. 



-C + ») = -(« + i)+(-i)i 



e fisicamente queste uguaglianze si interpretano dicendo che il processo generale 

 risulta dalla sopraposizione di due processi simili a quelli da noi considerati. 



Quindi si capisce che, quando si impiega il primo commutatore, possano accen- 

 dersi entrambi i tubi di Geissler. se lo spinterometro a tre palle non è ben regolato. 

 Al processo di periodo T* si soprapone infatti, parzialmente, un processo di periodo T**. 



§ 14. Su l'applicazione pratica del sistema. — I periodi T* e T** definiti 



dalle equazioni (34) stanno fra loro nel rapporto di 1,7 ad 1. Può essere utile nella 

 pratica di rendere il rapporto fra i periodi anche maggiore; e all'uopo basterà pren- 

 dere un conduttore a stella con maggior numero di raggi. 

 Dalle (16) viene infatti: 



T* / 



-jp5r = V n + 1 : 



per » = 3 i periodi stanno già come 2 ad 1. 



Se poi si vuole emettere più di due onde si impiegherà un oscillatore a catena. 



Per distanze non troppo grandi saranno forse utilizzabili le proprietà espresse 

 dalle equazioni (44) e (58). 



Geuova, Istituto Fisico della R. Università, Maggio 1912. 



