372 



ANGELO BATTELLI — LUIGI MAGRI 



38 



Pel caso dei comuni fili di rame distesi in linea retta, la resistenza R' che un 

 conduttore di lunghezza l oppone ad una corrente oscillante secondo Rayleigh (1) è 

 data da: 



D *. = B ( 1 + _^__|_^ + ...) 



essendo R la resistenza del filo stesso per correnti continue, u la sua permeabilità 

 magnetica, e p = 2nn, dove n è la frequenza della corrente. 



Per valori grandissimi della frequenza la teoria del Rayleigh mostra che tal 

 resistenza R' ha per limite il valore 



2) R' = j/^p , 



ovvero 



R' = -naR^^f, 



se a è il diametro e a la resistenza specifica del conduttore. 



Questa formula è uguale a quella che, per n grandissimo, si deduce dalla teoria 

 esposta da Stefan (2) sulle oscillazioni elettriche nei conduttori rettilinei. 



Ma per un circuito avvolto a forma di spirale non possiamo dire a priori che 

 siano valide le stesse formule che danno la resistenza vera pei fili rettilinei ; e man- 

 cando uno studio teorico della questione, abbiamo dovuto eseguire delle ricerche 

 sperimentali per confrontare la resistenza offerta da una spirale con quella, che alla 

 medesima scarica opponeva un filo disteso in linea retta. 



Noi abbiamo determinato lo sviluppo di calore in due tratti successivi di uno 

 stesso circuito formato da due fili dello stesso diametro e della stessa sostanza — 

 uno disteso in linea retta, l'altro avvolto a spirale — da prima quando essi son 

 percorsi da una corrente continua, poi quando son percorsi da una scarica oscillante. 

 A tal uopo ci siamo serviti dei calorimetri N. 1, 2, 3, 4, 5 descritti a pag. 31. 



Indichiamo con n e n' rispettivamente gli spostamenti del menisco nel tubo 

 capillare del calorimetro a spirale ed in quello del calorimetro a filo rettilineo, quando 

 si faccia passare in ambedue una stessa corrente continua; con n T ed n' T gli spo- 

 stamenti prodotti nei medesimi calorimetri per il passaggio di un certo numero di 

 scariche. 



Corrispondentemente indichiamo con Q, Q' , Q T , Q't le quantità di calore nei quattro 

 casi sopradetti. 



Dalle relazioni 



Q_ _ _n_ Q' _ n 



Qj> Q x r 



si ha in primo luogo 



n x n Vt Q 



(1) " Phil. Mag. ,, (5), 21, p. 381, 1886. 

 •(2) " Wied. Ann. „ 41, p. 400, 1890. 



