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SULLE SCARICHE OSCILLATORIE 



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o di platino-iridio, la scintilla presenta di solito un aspetto molto irregolare, qual'è 

 quello delle fotografie 17 e 18 della tavola suddetta, in cui si osservano notevoli sposta- 

 menti fra le singole scintilline, ciascuna delle quali, per così dire, deve aprirsi da se 

 la via della scarica. 



Da tale spostamento delle scintille elementari può dipendere la variazione osser- 

 vata da Trowbridge e Sabine nel valore del periodo di oscillazione da una scarica 

 elementare all'altra, e che essi attribuirebbei-o invece ad un'isteresi dielettrica che 

 presenterebbe anche l'aria formante il coibente del condensatore. Lodge e Glazebrook 

 notarono a loro volta che l'ultimo periodo della scintilla è più lungo degli altri: ma 

 attribuiscono questa variazione alla grande resistenza che presenta la scintilla nell'atto 

 che sta per cessare. Quest'ultima spiegazione di Lodge e Glazebrook sembra più 

 verosimile di quella data da Trowbridge e Sabine, tanto più che vi è ragione di 

 ritenere che l'isteresi dielettrica dell'aria, per oscillazioni di grande lunghezza d'onda 

 come relativamente sono quelle di cui ci occupiamo, sia assolutamente trascurabile. 



Ma che una differenza fra il valore del periodo iniziale e quello definitivo della 

 scarica vi debba esser sempre, risulta anche dalla teoria di Stefan (1). 



Infatti, integrando l'equazione differenziale che rappresenta il movimento della 

 scarica lungo un conduttore rettilineo, lo Stefan ottiene per l'intensità della corrente 

 al tempo t l'espressione 



1) I = (Mcos2pqt — Nsen 2-pqi) e vH le-^cos 2r\q\/td n -f 



(M sen 2pqt + A r cos 2pqt) ef n 



e~'ì ì sen2r]qi' / tdr\ 



pft 



dove p e q sono la parte reale ed il coefficiente dell'immaginario di una delle coppie 

 di radici di un'equazione di 4° grado, da cui dipende la soluzione del problema. 



Nelle ordinarie condizioni in cui avviene la scarica di un condensatore, in uno 

 dei due termini, di cui si compone I, il valore di p è positivo e nell'altro è negativo. 



Ora, considerando separatamente i termini della 1) si vede che quello corrispon- 

 dente a p > al crescere di t tende ad annullarsi, e che invece l'altro relativo a 

 p < converge verso 



|/tt e~^~^ 1 {Mco$2pqt — iVsen 2pqt) , 



e rappresenta quindi un moto ondulatorio smorzato, della stessa forma di quello 

 voluto dalla teoria di Thomson. 



Segue da ciò che nei primi momenti della scarica, la sovrapposizione di quest'ul- 

 timo moto con quello aperiodico resultante dalla parte della 1) dovuta al termine 

 in cui è p > 0, può modificare sensibilmente il periodo della scarica stessa. 



Qualunque sia la cagione dello spostamento suaccennato delle singole scintille 

 componenti la scarica, è chiaro per altro che esso influisce notevolmente sull'esat- 



ti) " Wied. Ann. „ 41, p. 421, 1890. 



