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b) Valore adottato per la capacità del condensatore. 



35. — Le grandi cure da noi usate nella misura assoluta della capacità del con- 

 densatore, e la concordanza del valore così ottenuto con quello risultante dal con- 

 fronto col campione favoritoci dal Prof. Ròiti. ci autorizza a ritenere che il valore 

 da noi adottato sia meritevole di ogni fiducia. 



Si potrebbe peraltro sospettare che per grandi differenze di potenziale fra le 

 armature, quali son quelle cui corrispondono le distanze esplosive di qualche milli- 

 metro da noi usate, la carica si espanda sugli orli di vetro che non sono coperti 

 dalla stagnola, più assai di quello che avviene per cariche debolissime come quelle 

 da noi adoperate nel campionamento suddetto, e che quindi la capacità vera sia mag- 

 giore di quella indicata. Se ciò accadesse realmente, non ci era possibile verificare; 

 ma è certo che se per alti potenziali vi è maggior diffusione della carica sul vetro, 

 ciò non può aumentare che insensibilmente la capacità efficace del condensatore, 

 perchè nell'atto in cui scatta la scintilla nello spinterometro, l'elettricità che si 

 porta sul vetro non si scarica al modo stesso di quella acquistata dalle armature 

 metalliche. 



Potrebbe inoltre obiettarsi che la capacità per cariche rapidamente oscillanti 

 differisse, anche per i condensatori ad aria, da quella che dànno le misure eseguite 

 con cariche lente — obiezione che fu infatti sollevata a proposito delle esperienze 

 di Hertz. 



Ma si dimostra (1) che la capacità per scariche oscillatorie è data, per un con- 

 densatore circolare di raggio B', da 



C = Ì \ 1 — ( j 2 ~ 4- ì (2) (d'= distanza delle armature) 



4a ( \ A / 2 ) 



dalla quale risulta che se il rapporto fra la superficie S di una delle armature e il 



quadrato della lunghezza d'onda \ delle oscillazioni è trascurabile di fronte ad . il 



valore della capacità per vibrazioni rapide è quello stesso che si ha - per le cariche 

 lente. Nel nostro caso la superficie S di un'armatura, riunendo i condensatori in 

 quantità, come risulta dalle dimensioni indicate a pag. 22 è di 



cm. 2 63 X 28 X 34 X 2 = 119952, 

 e la lunghezza d'onda, per i periodi misurati di 7 X IO -6 e 0,8 X 10~ s sec, varia 



(1) Cfr. Drude, Physik des Aethers, p. 459. 



(2) Questa formula si ricava da quelle esposte nel Drude ricordando che, essendo e la carica totale 



del condensatore, si ha C=— — ed osservando che. potendosi il campo ritenere uniforme nella 



' V\ — '2 



4it 2 



parte centrale del condensatore circolare, si ha Vi — V 3 = Zd" = -j— f{t) , mentre la carica e è 

 data da 



e ~ x* m { 2 2 l x ' 2 5 ^ y 



