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SULLE SCARICHE OSCILLATORIE 



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Si vede da questa relazione, ponendo k = 0,02, che i due valori R" ed R' non 

 potevano differire nelle nostre esperienze che dell'uno per cento circa, quantità che 

 può senz'altro trascurarsi perchè inferiore all'approssimazione media con la quale 

 venivano fatte le misure calorimetriche. 



Del resto esperienze dirette del Cardani (1) fatte con scariche di condensatori 

 dimostrano sperimentalmente che, entro i limiti degli errori di tali misure, si può 

 ritenere che la resistenza di un filo rettilineo per tali scariche abbia in realtà il valore 

 che le assegna la formula di Lord Rayleigh. 



37. — Quanto all' autoinduzione osserveremo che diversi sperimentatori hanno 

 misurato il coefficiente di uno stesso rocchetto con le correnti continue e con quelle 

 alternanti ed hanno trovato valori poco diversi da un caso all'altro; ma le alter- 

 nazioni usate erano sempre di poche centinaia al secondo. 



Dell'influenza che viene esercitata dal modo di valutare l'autoinduzione del cir- 

 cuito, si occupò specialmente il Tallqvist (1. e), confrontando i valori sperimentali del 

 periodo di oscillazione con quelli dedotti dalla formula del Thomson. In seguito a tal 

 confronto egli ritiene che i valori reali di L sieno, per le scariche oscillatorie, 

 alquanto minori di quelli che si ottengono sperimentalmente tanto col metodo delle 

 correnti continue quanto con quello del telefono con le correnti alternate. In gene- 

 rale però, il valore di L adattato per le spirali nelle ricerche fin qui eseguite sulle 

 scariche oscillanti è stato sempre quello o calcolato con le formule che valgono per 

 le correnti continue, o trovato sperimentalmente con tali correnti. 



Invece le nostre autoinduzioni (vedi pag. 42), o sono state direttamente calcolate 

 con le debite correzioni relative alla frequenza delle scariche, o sono state determinate 

 sperimentalmente con correnti di alta frequenza per confronto con le autoindu- 

 zioni già calcolate. 



Qui bisognerebbe osservare che a rigore, anziché la formola di Lord Rayleigh, 

 per le ragioni che esponemmo nel paragrafo precedente, bisognerebbe applicare 

 quella di Barton. Però pei valori dello smorzamento . che convengono alle nostre 

 esperienze, la differenza tra il valore dato da Rayleigh e quello dato da Barton è addi- 

 rittura insignificante. 



Quanto al caso di circuiti di forma qualunque, ci potrebbe essere osservato che 

 lo Stefan (2) indicò la variazione che il coefficiente di autoinduzione subisce per la 

 disuguale distribuzione della corrente nella sezione di un filo. 



Ma il procedimento di Stefan non può veramente estendersi al caso di spirali 

 di piccolo raggio perchè richiede che sia trascurabile lo spessore del filo di fronte 

 al raggio di curvatura del circuito; e richiede inoltre che la corrente sia distribuita 

 simmetricamente attorno all'asse del filo — ciò che non si ha evidentemente nelle 

 ordinarie spirali, a motivo della dissimmetria nella distribuzione delle correnti : dissim- 

 metria dovuta all'azione di una spira sulF altra. Quest'azione perturbatrice tende a 

 localizzare le correnti su alcune porzioni soltanto delle superficie del conduttore ; e che 



(1) " N. Cim. „ (4), 7, p. 229, 1898. 



(2) " Wien. Ber. „, 95, Ila, p. 917, 1887. 



Sehik IL Tom. LI. 



