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ANGELO BATTELLI — LUIGI MAGRI 



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quale si deduce dalla curva della carica residua, e del decremento teorico calcolato 

 mediante le differenze di potenziale corrispondenti a due massimi consecutivi — non 

 offre grande garanzia. Ma nelle nostre ricerche l'inconveniente era reso inapprezza- 

 bile con l'uso dei condensatori ad aria, o per lo meno esso era certamente di ordine 

 inferiore agli errori inevitabili nelle misure calori metriche. 



Altra porzione di energia, che non si ritrova nel circuito, è quella che si irraggia 

 per onde elettromagnetiche. 



La teoria della scarica oscillante permette di calcolare questa parte di energia, 

 perchè dà il modo di confrontare l'intensità i della corrente che passa pei fili del 

 circuito di scarica — supposti paralleli e alla distanza d fra di loro — con quella i' 

 che si ha nel cilindro di aria che ha per asse uno dei fili e per raggio della base la 

 metà della distanza d fra i due fili stessi. Il rapporto fra i ed i' (vedi Drude, Phjs. 

 d. Aethers, pag. 369) è dato da: 



JL M * 



i ~~ T 2 c* * 



Tali calcoli non si adattano veramente alle nostre disposizioni sperimentali; ma 

 tuttavia si può osservare che essi servono a dare l'ordine di grandezza della parte 

 di energia che viene dissipata. Ad es. se si osserva che nelle esperienze da noi ese- 

 guite il valore di Te, che è la lunghezza d'onda, è sempre maggiore di 600 m.; e 

 quello di d, anche prendendo per distanza massima quella fra i nostri circuiti e il 

 suolo, è sempre inferiore a 2 metri, la formula precedente dà: 



^ < 6 l-à^Y , ossia ~ < 0,000066. 



i \ 300 / i 



Nel caso di circuiti avvolti a spirale, la dispersione non potrà essere molto 

 diversa; quindi nelle nostre esperienze si potrà ritenere sempre trascurabile. 



Che la somma delle energie spese al di fuori del circuito metallico sia trascu- 

 rabile entro i limiti di precisione che si sono raggiunti nelle misure da noi eseguite 

 del potenziale di scarica e del calore svolto nella scintilla, resulterebbe anche dalle 

 stesse nostre esperienze. Infatti nelle tabelle I a VII abbiamo messo a confronto la 

 somma Q l -j- Q 2 del calore che si manifesta nella scintilla e nella spirale metallica, 

 con l'energia corrispondente a 1 / t CV 2 ; e dall'esame di tali tabelle si vede che quasi 

 tutta l'energia si ritrova sotto forma calorifica in quelle due porzioni di circuito. 

 Non possiamo per altro fare a meno di osservare che l'incertezza del valore vero 

 di V (dovuta alla grande variabilità della lunghezza effettiva delle scintille) e il fatto 

 che il calorimetro a scintilla non dà la misura esattissima di tutto il calore svolto 

 nella scintilla stessa, toglie un po' di valore al nostro confronto. D'altronde però, 

 più che la misura assoluta dell'energia totale, era interessante, in queste prime 

 ricerche, lo studio della sua ripartizione fra la scintilla ed una porzione metallica di 

 resistenza conosciuta, e ciò abbiamo potuto stabilire con sufficiente esattezza. 



