PAR M. LE CHEVALIER AVOGADRO. 



Oa serait arrivé au méme resultai en considerant immédiate- 

 ment les pressìons mém^s totale, et partielles soutenues par l'air, 

 et par la vapeur dispersée dans le volume total du mélange. En 

 «fì'et si la force e'iastiquc ou pression esercée par l'air, sous le vo- 

 lume 52, et à la temperature o°, est p -+-3,5 , sa pression sous le 



volume apparent L ou 5i ^ a — ' ^ ( 4"^^ répond au volume 



vrai L ( i -+- o,oooo3 . en ayant égard à la dilatation du verre), 



, j.,52, ^p,,i-f- o, 00875 . t 



et a la temperature t. deviendra— ^ . ( p o,5 j.-^^ -. i-r^ — , 



^ L ^ I -f- o,oooo3 . « 



qui équivaut sensibleraent à 



52 



-j {p 3,5 ) ( I -4- 0,00375 .t — o . oooo3.f ), 



'Li ' 



Sa 



ou {P -♦■3,5 ) ( I ■+• 0,00372 . t)\ mais la pression ou force- 



. . 1 . 1, 1 . 3,5-+-rf-+-*^ 

 elastique totale donnee par 1 observation est p-^ ou F 



555o 



donc la pression exerce'e par la vapeur répandue dans Je méme 

 volume , ou sa tensìon T sera 



r=: P — ~ ( -H 3,5 )( 1 0,00872 . O 



Or 52 -H 3,5 ) ( I -H 0,00872 -t), d'après la signification que 

 nous avons donnée ci-dessus à l , revient à IP; donc 



T'=. P — -^=zP^ 1 — comme ci-dessus (i). 



Si au lieu du volume initial 52 , et de la différence initiale 



(i) Dans tousjes cajculs des T?oluines de la vapeur dùs aux diflcrentcs pressions, et réci- 

 proquement, j'ai pris pour base la loi de MarioUe. Cette loi pourrait bien n'avoir pas lieu 

 exactement pour les; teinpératures et pressions ^e'ia vaip6»T trèsrrE^pprochées de ceìles qui 

 dqnnejat lieu à sa condens^tipn en liquide; niais n,QVs. p'ayops, jusqu'igi ^lucuije dopnpe- pour 

 corriger les petites erreurs qui po.urraient en rcsnlter dans la fixation iu maximum de pres- 

 sion que la vapeur peut soutenir aux différentcs températures. 



