28o MÉMOIRE SUR LA FORCE ÉLASTIQUE ETC. 



ment eii descendant , et l'unite des tensions e étant la pression 

 atmosphérique. 



Pour déterminer la constante ^ nous nous servirons de notre 

 observation relative à 260°, savoir à loo*^ au-dessous de rébullitloii 

 du mercure , ou à t = — 100. Nous avons trouvé à cette tempe- 

 rature log e = — 0,7549317 ; on aura donc l'e'quation 



-0,75493=-^. 



d'où l'on tire ^ = 3,976 ; ainsi la formule devient 



loa e = ^-97^ -' 

 ° 626,67 ^ 



Si cette formule ainsi déterminée par l'observation relative à 

 une temperature qui tient le milieu entre nos observations extrèmes 

 est exacte, elle doit satisfaire à-peu-près à ces observations extrèmes, 

 savoir à celles relatives à 23o° et à 290°, pour lesquelles t-==. — i3o, 

 et i = — 70. Or à la première de ces températures la formixle 

 donne log e= — 1,040691, d'où e = o''"",09io56=69""",2o ; l'ob- 

 servation n'a donne que 58""",oi. A la tempe'rature 290° la formule 

 donne log e — — 0,49997 j d'où e = o"'", 3 1626 = 24o'""",35 , tandis 

 <|ue l'observation a donne 252""", 5i. On voit donc que la formule, 

 avec le coefficient determinò par l'observation à 260°, donne les ten- 

 sions aux températures inférieures à celle-là , plus grandes que 

 celles observées , et les tensions aux températures supérieures 

 raoindres que celles observées ; ce sont à-peu-près les mémes écarts, 

 et dans le méme sens que ceux que nous a présentés plus haut 

 la formule e = ( i -f-ai )"' assujettie à satisfaire à la limite de l'é- 

 vaporation du mercure observée par Faraday ; ainsi la formule théo- 

 rique de MM. August et Roche appliquée au mercure donne aux 

 tensions de la vapeur, comme celle-là, dans l'intervalle auquel 

 mes observations s'étendent, une marche moins rapide relativement 

 aux accroissemcns de temperature , que les observations ne l'in- 

 di({uent. Cette épreuve n'est donc pas favorable aux principes que 

 M Roche a cru pouvoir servir de base à. cette formule, et à moins^ 



